Переменного тока амплитуда – Переменный ток. Формулы и параметры

14 Переменный Электрический Ток

Вынужденные
Электромагнитные Колебания

Вынужденными
электромагнитными колебаниями
 называют
периодические изменения силы тока и
напряжения в электрической цепи,
происходящие под действием переменной
ЭДС от внешнего источника. Внешним
источником ЭДС в электрических цепях
являются генераторы переменного тока,
работающие на электростанциях.

Принцип
действия генератора переменного тока
легко показать при рассмотрении
вращающейся рамки провода в магнитном
поле.

В
однородное магнитное поле с индукцией
В помещаем прямоугольную рамку,
образованную проводниками (abсd).

Пусть
плоскость рамки перпендикулярна индукции
магнитного поля В и ее площадь равна S.

Магнитный
поток в момент времени t0 =
0 будет равен Ф = В*8.

При
равномерном вращении рамки вокруг оси
OO1 с
угловой скоростью w магнитный поток,
пронизывающий рамку, будет изменяться
с течением времени по закону:

Изменение
магнитного потока возбуждает в рамке
ЭДС индукцию, равную

где
Е0=
ВSw — амплитуда ЭДС.

Если
с помощью контактных колец и скользящих
по ним щеток соединить концы рамки с
электрической цепью, то под действием
ЭДС индукции, изменяющейся со временем
по гармоническому закону, в электрической
цепи возникнут вынужденные гармонические
колебания силы тока — переменный
ток
.

На
практике синусоидальная ЭДС возбуждается
не путем вращения рамки в магнитном
поле, а путем вращения магнита или
электромагнита (ротора) внутри статора
— неподвижных обмоток, навитых на
сердечники из магнитомягкого материала.
В этих обмотках находится переменная
ЭДС, что позволяет избежать снятия
напряжения с помощью контактных колец. 

Переменный
Ток

Рассмотрим
процессы, происходящие в проводнике,
включенном в цепь переменного тока.

Если
индуктивность проводника настолько
мала, что при включении его в цепь
переменного тока индукционными полями
можно пренебречь по сравнению с внешним
электрическим полем, то движение
электрических зарядов в проводнике
определяется действием только внешнего
электрического поля, напряженность
которого пропорциональна напряжению
на концах проводника.

При
изменении напряжения по гармоническому
закону U = Um cos
wt напряженность электрического поля в
проводнике изменяется по такому же
закону.

Под
действием переменного электрического
поля в проводнике возникает переменный
электрический ток, частота и фаза
колебаний которого совпадает с частотой
и фазой колебаний напряжения:

где
i — мгновенное значение силы тока, Im
амплитудное значение силы тока.

Колебания
силы тока в цепи являются вынужденными
электрическими колебаниями, возникающими
под действием приложенного переменного
напряжения.

Амплитуда
силы тока равна: 

При
совпадении фаз колебаний силы тока и
напряжения мгновенная мощность
переменного тока равна:

Среднее
значение квадрата косинуса за период
равно 0,5. В результате средняя мощность
за период

Для
того чтобы формула для расчета мощности
переменного тока совпадала по форме с
аналогичной формулой для постоянного
тока (Р = PR), вводится понятие действующих
значений силы тока и напряжения. Из
равенства мощностей получим

Действующим
значением силы тока называют величину,
в корень из 2 раз меньшую ее амплитудного
значения:

Действующее
значение силы тока равно силе такого
постоянного тока, при котором средняя
мощность, выделяющаяся в проводнике в
цепи переменного тока, равна мощности,
выделяющейся в том же проводнике в цепи
постоянного тока.

Действующее
значение переменного напряжения в
корень из 2 раз меньше его амплитудного
значения:

Средняя
мощность переменного тока при совпадении
фаз колебаний силы тока и напряжения
равна произведению действующих значений
силы тока и напряжения:

Сопротивление
элемента электрической цепи, в которой
происходит превращение электрической
энергии во внутреннюю энергию,
называют активным
сопротивлением
.
Активное сопротивление участка цепи
можно определить как частное от деления
средней мощности на квадрат действующего
значения силы тока:

Активным
сопротивлением R называется физическая
величина, равная отношению мощности к
квадрату силы тока ,
что получается из выражения для
мощности .
При небольших частотах практически не
зависит от частоты и совпадает с
электрическим сопротивлением проводника.

Пусть
в цепь переменного тока включена катушка.
Тогда при изменении силы тока по закону в
катушке возникает ЭДС самоиндукции .
Т.к. электрическое сопротивление катушки
равно нулю, то ЭДС равна минус напряжению
на концах катушки, созданному внешним
генератором (??? Каким еще генератором???) .
Следовательно, изменение силы тока
вызывает изменение напряжения, но со
сдвигом по фазе .
Произведение является
амплитудой колебаний напряжение, т.е. .
Отношение амплитуды колебаний напряжения
на катушке к амплитуде колебаний тока
называется индуктивным сопротивлением .

Пусть
в цепи находится конденсатор. При его
включение он четверть периода заряжается,
потом столько же разряжается, потом то
же самое, но со сменой полярности. При
изменении напряжения на конденсаторе
по гармоническому закону заряд
на его обкладках равен .
Ток в цепи возникает при изменении
заряда: ,
аналогично случаю с катушкой амплитуда
колебаний силы тока равна .
Величина, равная отношению амплитуды
к силе тока, называется емкостным
сопротивлением .

АКТИВНОЕ
СОПРОТИВЛЕНИЕ.  ДЕЙСТВУЮЩИЕ ЗНАЧЕНИЯ
СИЛЫ ТОКА И НАПРЯЖЕНИЯ

Перейдем
к более детальному рассмотрению
процессов, которые происходят в цепи,
подключенной к источнику переменного
напряжения.

Сила
тока в цени с резистором.
 Пусть
цепь состоит из соединительных проводов
и нагрузки с малой индуктивностью и
большим сопротивлением R (рис. 4.10). Эту
величину, которую мы до сих пор называли
электрическим сопротивлением или просто
сопротивлением, теперь будем называть
активным сопротивлением.
 
Сопротивление R
называется активным, потому что при
наличии нагрузки, обладающей этим
сопротивлением, цепь поглощает энергию,
поступающую от  генератора. Эта
энергия превращается во внутреннюю
энергию проводников — они  нагреваются.  
Будем  считать, что напряжение на
зажимах цепи меняется по гармоническому
закону:

u = Um cos t.

Как
и в случае постоянного тока, мгновенное
значение силы тока прямо пропорционально
мгновенному значению напряжения. Поэтому
для нахождения мгновенного значения
силы тока можно применить закон
Ома
:

 
В
проводнике с активным сопротивлением
колебания силы тока совпадают по фазе
с колебаниями напряже ния (рис. 4.11), а
амплитуда силы тока определяется
равенством

Мощность
в цепи с резистором.
 В
цепи переменного тока промышленной
частоты (v = 50 Гц) сила тока и напряжение
изменяются сравнительно быстро. Поэтому
при прохождении тока по проводнику,
например по нити электрической лампочки,
количество выделенной энергии также
будет быстро меняться со временем. Но
этих быстрых изменений мы не замечаем.

Как
правило, нам нужно бывает знать среднюю
мощ ностъ тока на участке цепи за большой
промежуток времени, включающий много
периодов. Для этого достаточно найчи
среднюю мощность за один период. Под
средней за период, мощностью переменного
тока понимают отношение суммарной энергии,
поступающей в цепь за период, к периоду.

Мощность
в цепи постоянного тока на участке с
сопротивлением R определяется формулой

P
= I2R.      
(4.18)

На протяжении очень малого
интервала времени переменный ток можно
считать практически постоянным. 

Поэтому
мгновенная моoность в цепи переменного
тока на участке, имеющем активное
сопротивление R, определяется формулой

P
= i2R.                                        
     (4.19)

Найдем среднее
значение мощности за период. Для этого
сначала преобразуем формулу (4.19),
подставляя в нее выражение (4.16) для силы
тока и используя известное из математики
соотношение 

График
зависимости мгновенной мощности от
времени изображен на рисунке 4.12, а.
Согласно графику (рис. 4.12, б.), на протяжении
одной восьмой периода, когда ,
мощность в любой момент времени больше,
чем  . 
Зато на протяжении следующей восьмой
части периода, когда cos 2t
< 0, мощность в любой момент времени
меньше    чем  .
Среднее за период значение cos 2t
равно нулю, а значит равно нулю второе
слагаемое в уравнении (4.20).

Средняя
мощность  равна,
таким образом, первому члену в формуле
(4.20):


Действующие
значения силы тока и
 напряжения. Из
формулы (4.21) видно, что величина  
есть среднее за период значение квадрата
силы тока:
 

 
Величина,
равная квадратному корню из среднего
значения квадрата силы тока, называется
действующим значением силы неременного
тока. Действующее зртачепие силы
неременного тока обозначается через
I:

Действующее
значение силы переменного тока
 равно
силе такого постоянного тока, при котором
в проводнике выделяется то же
количество теплоты,
что и при переменном токе за то же время.

Действующее
значение переменного напряжения
определяется аналогично действующему
значению силы тока:

Заменяя
в формуле (4.17) амплитудные значения силы
тока и напряжения на их действующие
значения, получаем
Это
закон Ома для участка цепи переменного
тока с резистором.

Как
и при механических колебаниях, в случае
электрических колебаний обычно нас не
интересуют значения силы тока, напряжения
и других величин в каждый момент времени.
Важны общие характеристики колебаний,
такие, как амплитуда, период, частота,
действующие значения силы тока и
напряжения, средняя мощность. Именно
действующие значения силы тока и
напряжения регистрируют амперметры
ивольтметры переменного
тока.

Кроме
того, действующие значения удобнее
мгновенных значений еще и потому, что
именно они непосредственно определяют
среднее значение мощности Р переменного
тока:

P
= I
2R
= UI.

Колебания
силы тока в цепи с резистором совпадают
по фазе с колебаниями напряжения, а
мощность определяется действующими
значениями силы тока и напряжения.

Переменный
ток оценивается его действием,
эквивалентной действия постоянного
тока.

Активным
сопротивлением
 называют
такое сопротивление проводника, в
котором электрическая энергия необратимо
превращается во внутреннюю. Пусть
напряжение в цепи переменного тока
изменяется по гармоничным законом. Под
действием переменного электрического
поля в проводнике возникает переменный
ток, частота и фаза колебаний которого
совпадает с частотой и фазой колебания
напряжения. Амплитудное значение силы
тока равна отношению амплитудного
значения напряжения к сопротивлению
проводника. Мощность тока равна
произведению силы тока и напряжения.
Тогда активное сопротивление можно
определить как отношение мощности
переменного тока на участке цепи к
квадрату действующей силы тока.

Действующим
значением силы
 тока
называется сила постоянного тока,
благодаря которой в проводнике выделяется
за одинаковое время такое же количество
теплоты, что и переменным током. Найти
действующее значение силы тока можно
как отношение амплитудного значения
силы тока до квадратного корня из
двух.

Действующее
значение напряжения также в корень из
двух меньше его амплитудного значения.

При
изучении вынужденных механических
колебаний мы ознакомились с
явлением резонанса.
Резонанс наблюдается в том случае, когда
собственная частота колебаний системы
совпадает с частотой изменения внешней
силы. Если трение мало, то амплитуда
установившихся вынужденных колебаний
при резонансе резко увеличивается.
Совпадение вида уравнений для описания
механических и электромагнитных
колебаний (позволяет сделать заключение
о возможности резонанса также и в
электрической цепи, если эта цепь
представляет собой колебательный
контур, обладающий определенной
собственной частотой колебаний.

При
механических колебаниях резонанс
выражен отчетливо при малых значениях
коэфициента трения .
В электрической цепи роль коэффициента
трения выполняет ее активное сопротивление
R. Ведь именно наличие этого сопротивления
в цепи приводит к превращению энергии
тока но внутреннюю энергию проводника
(проводник нагревается). Поэтому резонанс
в электрическом колебательном кон-lype
должен быть выражен отчетливо при малом
активном сопротивлении R.

Мы
с вами уже знаем, что если активное
сопротивление мало, то собственная
циклическая частота колебаний в контуре
определяется формулой

Сила
тока при вынужденных
колебаниях
 должна
достигать максимальных значений, когда
частота переменного напряжения,
приложенного к контуру, равна собственной
частоте колебательного контура:

Резонансом
в электрическом колебательном
контуре
 называется
явление резкого возрастания амплитуды
вынужденных колебаний силы тока при
совпадении частоты внегннего переменного
напряжения с собственной частотой
колебательного контура.

Амплитуда
силы тока при резонансе.
 Как
и в случае механического резонанса, при
резонансе в колебательном контуре
создаются оптимальные условия для
поступления энергии от внешнего источника
в контур. Мощность в контуре максимальна
в том случае, когда сила тока совпадает
по фазе с напряжением. Здесь наблюдается
полная аналогия с механическими
колебаниями: при резонансе в механической
колебательной системе внешняя сила
(аналог напряжения в цепи) совпадает по
фазе со скоростью (аналог силы тока).

Не
сразу после включения внешнего переменного
напряжения в цепи устанавливается
резонансное значение силы тока. Амплитуда
колебаний силы тока нарастает постепенно
— до тех пор, пока энергия, выделяющаяся
за период на резисторе, не сравняется
с энергией,
поступающей в контур за это же
время:

 Отсюда
амплитуда установившихся колебаний
силы тока при резонансе определяется
уравнением
 
 При
R  0
резонансное значение силы тока
неограниченно возрастает: (Im)рез  .
Наоборот, с увеличением R максимальное
значение силы тока уменьшается, и при
больших R говорить о резонансе уже не
имеет смысла. Зависимость амплитуды
силы тока от частоты при различных
сопротивлениях (R1 <
R2 <
R3)
показана на рисунке 4.19.

Одновременно
с увеличением силы тока при резонансе
резко возрастают напряжения на
конденсаторе и катушке индуктивности.
Эти напряжения при ма.пом активном
сопротивлении во много раз превышают
внешнее напряжение.

Использование
резонанса в радиосвязи.
 Явление
электрического резонанса широко
используется при осуществлении
радиосвязи. Радиоволны от различных
передающих станций возбуждают в антенне
радиоприемника переменные токи различных
частот, так как каждая передающая
радиостанция работает на своей частоте.
С антенной индуктивно связан колебательный
контур (рис. 4.20). Вследствие электромагнитной
индукции в контурной катушке возникают
переменные ЭДС соответствующих частот
и вынужденные колебания силы тока тех
же частот. Но только при резонансе
колебания силы тока в контуре и напряжения
в нем будут значительными, т. е. из
колебаний различных частот, возбуждаемых
в антенне, контур выделяет только те,
частота которых равна его собственной
частоте. Настройка контура на нужную
частоту  обычно
осуществляется путем изменения
емкости конденсатора.
В этом обычно состоит настройка
радиоприемника на определенную
радиостанцию.

Необходимость
учета возможности резонанса в электрической
цепи. В некоторых случаях резонанс в
электрической цепи может принести
большой вред. Если цепь не рассчитана
на работу в условиях резонанса, то его
возникновеие может привести к аварии.

Чрезмерно
большие токи могут перегреть провода.
Большие напряжения приводят к пробою
изоляции.

Такого
рода аварии нередко случались еще
сравнительно недавно, когда плохо
представляли себе законы электрических
колебаний и не умели правильно
рассчитывать электрические
цепи
.

При
вынужденных электромагнитных колебаниях
возможен резонанс — резкое возрастание
амплитуды колебаний силы тока и напряжения
при совпадении частоты внешнего
переменного напряжения с собственной
частотой колебаний. На явлении резонанса
основана вся радиосвязь.

Изучение
цепей переменного тока с активным,
емкостным и индуктивным сопротивлениями
происходит в следующей логической
последовательности: сначала дается
понятие о том или ином виде сопротивлений
в цепи переменного тока (сравнение с
его поведением в цепи постоянного тока),
затем фазовые соотношения, формула
соответствующего сопротивления,
преобразования энергии в цепи, содержащей
только активное, емкостное или индуктивное
сопротивление.

Последовательность
изучения сопротивлений в цепи переменного
тока может быть и несколько иной. 

Понятие
действующего значения силы тока и
напряжения можно ввести так: вначале
выводят выражение для расчета мгновенных
значений мощности на активном
сопротивлении, отсюда находят среднее
значение мощности за период и выясняют,
что  есть
среднее значение квадрата силы тока за
период. Вводят определение: корень
квадратный из этой величины называют
действующим значением переменного
тока. Название связано с тем, что при
прохождении такого тока по участку с
активным сопротивлением выделяется
мощность

Такая
же мощность выделяется в цепи постоянного
тока, величина которого равна действующему
значению переменного тока. Итак,
действующим значением переменного тока
является такое значение постоянного
тока, которое в резисторе R выделяет
такое же количество теплоты, что и
переменный ток.

Очень
важно отметить, что шкалы электроизмерительных
приборов, для измерения переменных силы
тока и напряжения градуируют именно в
действующих значениях этих
величин.

Рассмотрение
цепи переменного тока со смешанным
сопротивлением начинают с эксперимента
— измеряют напряжение на каждом из
последовательно включенных элементов
цепи (лампе, катушке и батарее
конденсаторов), подключенных к источнику
переменного напряжения. Обращают
внимание на следующие опытные факты:

1.
Общее напряжение не равно сумме напряжений
на отдельных участках, как это имело
место для цепей постоянного тока.

2.
Напряжение на участке, включающем в
себя катушку и конденсатор, равно не
сумме, а разности напряжений на каждом
из них в отдельности. Объяснить этот
результат можно предложить самим
учащимся; им известно, что на индуктивности
напряжение опережает ток на π/2, а на
электроемкости отстает от него на ту
же величину. Так как мгновенное значение
силы тока в цепи всюду одно и то же, то
ясно, что колебания напряжения на
индуктивности и электроемкости происходят
со сдвигом фаз, равным π, т. е. их фазы
противоположны.

3.
Полное сопротивление цепи меньше суммы
всех включенных в нее сопротивлений
(активного, индуктивного и емкостного).
Учащихся нужно убедить, что чем меньше
сдвиг фаз между током и напряжением,
тем большую часть мощности, подводимой
к цепи, используют полезно, необратимо
превращая в другие виды энергии.

Далее
рассматривают устройство и работу
трансформатора. На примере однофазного
трансформатора показывают его действие
(повышение и понижение напряжения) и
устройство. Вначале рассматривают режим
холостого хода, а затем нагруженного
трансформатора. В качестве нагрузки
целесообразно использовать реостат,
так как им проще изменять нагрузку.
Показывают, что при увеличении нагрузки
возрастает сила
тока как во вторичной, так и в первичной
обмотке трансформатора. Учащимся
предлагают самим с энергетических
позиций объяснить возрастание силы
тока в первичной цепи (увеличение
потребления энергии на нагрузке
естественно должно сопровождаться
увеличением потребления энергии
первичной обмоткой от генератора).

Для
изучения электромагнитных колебаний
широко используется школьный прибор-
звуковой генератор школьный ГЗШ. Он
перекрывает диапазон генерируемых
частот синусоидальных колебаний от 20
до 20000 Гц с диапазонами: «X1» (от 20 до 200
Гц), «X10» (от 200 до 2000 Гц), «X100» ( от 2000 до
20000 Гц), питается от сети переменного
тока напряжением 220 В. На лицевую панель
генератора выведены тумблёр включения
генератора в сеть, сигнальная лампочка,
переключатель поддиапазонов на три
фиксированных положения, отмеченных
«X1», «X10», «X100», диск с неравномерной
шкалой деления (от 20 до 200) ручка переменного
резистора, позволяющая менять амплитуду
выходного сигнала, выходные зажимы,
рассчитанные на подключение цепей с
разным сопротивлением (5, 600, 5000 Ом). Если
для опытов необходимы частоты 20 – 200
Гц, то переключатель устанавливают в
положение «X1» если 200 – 2000 Гц – в положение
«X10», а для частот 2000 – 20000 Гц используют
положение «X100». Плавную регулировку
частоты осуществляют поворотом
диска. 

Так
же широко используются выпрямители
ВУП-1 и ВУП-2

ВУП-2
предназначен для обеспечения питанием
демонстрационных установок в опытах
по электричеству.

Технические
данные: Прибор позволяет получить на
выходных зажимах: выпрямленное напряжение
350В при максимальной силе тока
220мА;

постоянное
отфильтрованное напряжение 250В при
максимальной нагрузке 50мА; регулируемое
напряжение от 0 до 250В постоянного тока
до 50мА; регулируемое напряжение от 0 до
+100В и от 0 до-100В постоянного тока до
10мА; напряжение 6.3В переменного тока до
3А.

Еще
один источник питания без которого
практически невозможно осуществлять
многие опыты по электричеству
РНШ.

Регулятор
напряжения школьный предназначен для
плавного регулирования напряжения
однофазного переменного тока с частотой
50 Гц, при проведении лабораторных и
демонстрационных опытов в физических
кабинетах школ. Прибор присоединяется
к сети выводным шнуром. Прибор можно
включить в сеть напряжением 127 и 220В.
Рабочее напряжение снимается с зажимов,
обозначенных «Выходное напряжение».

В
целях правильной эксплуатации регулятора
напряжения в паспорте прибора приведена
таблица допустимых значений электрической
мощности нагрузки регулятора при разных
напряжениях, подаваемых на нагрузку, и
при сетевых напряжениях 127 и
220В.

Установленный
в регуляторе напряжения вольтметр имеет
неравномерную шкалу. Достоверный отсчет
можно вести только при 50В. В случае
необходимости снимать с регулятора
более низкие напряжения нужно параллельно
выходным зажимам подключать дополнительный
вольтметр с соответствующим пределом
измерения.

Регулятор
напряжения может быть использован как
для повышения, так и для понижения
напряжений переменного тока, при разных
демонстрационных и лабораторных
опытах

Для
наглядного отображения электромагнитных
колебаний применяют школьные осциллографы
ОДШ-2 и ОЭШ-70. 

Наиболее
широко при­меняют осциллографы для
исследования периодических процессов,
а также для изучения вольтамперных
характеристик диода и трио­да, петли
гистерезиса и др. В простейшем случае
осциллограф состоит из четырех блоков:
блока электронно-лучевой трубки ЭЛТ,
генератора развертки ГР, усилителя
исследуемого сигнала УС и блока питания
БП . Основным элементом первого блока
является электронно-лучевая трубка, на
экране которой формируется картина
исследуемого сиг­нала (осциллограмма).
Нить накала НН подогревает ка­тод К,
с поверхности которого вылетают
элект­роны. Электроны, пролетев через
отверстия уп­равляющего электрода,
фокусирующего ци­линдра ФЦ и анода
А, а также между пласти­нами XX и УУ,
попадают на экран и вызывают его свечение.
Изменением разности потенциалов между
катодом и управляющим электродом мож­но
менять число электронов в пучке, а это
по­зволяет регулировать яркость
изображения на экране. Чем больше по
модулю отрицательный потенциал на
управляющем электроде относи­тельно
катода, тем меньше электронов пройдет
через управляющий электрод и достигнет
анода. Осциллограф снабжен ручкой
«яркость» для уп­равления потоком
электронов в пучке.

Электрическое
поле между фокусирующим цилиндром и
анодом способно фокусировать рас­ходящийся
электронный пучок. Обычно на передней
стенке смонтированы выключатель сети,
сигнальная лампочка, за­жимы «Вход
У», «Вход X» и делитель входного сигнала.
На боко­вую панель выведены ручки
управления электронным пучком,
«Синхронизация», «Внутр. — от сети —
внешн.», «Уси­ление», ручки развертки,
«Диапазоны 0, 30, 150, 500 Гц, 2, 8, 16 кГц»,
«Частота плавно», а также ручки усиления
сигнала «Уси­ление У», «Усиление X».
Осциллограф ОДШ-2 отличается от ОЭШ-70
конструктивно и внешним оформлением.
На переднюю панель выведен не только
экран электронно-лучевой трубки, но и
основные ручки уп­равления. Верхний
ряд ручек предназначен для управления
элек­тронным пучком: «Яркость»,
«Фокус», «Вверх-вниз», «Влево-вправо».
Во втором ряду сверху смонтированы
ручки управления уси­лителем «Усиление
У» и делитель напряжения 1:1, 1:10, 1:30, 1:1OO,
1:1000, а также выключатель сети с сигнальной
лампоч­кой. В третьем ряду сверху
расположены ручки и кнопки генера­тора
развертки: «Частота плавно», «Вкл. 1, 2,
3, 4», «Усиление X». Кнопочный переключатель
позволяет менять пилообразное напря­жение
частотой от 20 Гц до 20 кГц. Генератор
развертки рабо­тает только при нажатой
кнопке «Вкл». В нижнем ряду располо­жены
зажимы «Вход У», «Вход X», «Внешн. синхр»,
кнопки син­хронизации «Внешн.»,
«Внутр.» и ручка синхронизации.

На
боковую панель осциллографа ОДШ-2
выведены ручки уп­равления двухканальным
коммутатором с двумя входами. Комму­татор
позволяет наблюдать на экране осциллографа
одновремен­но сигналы от двух источников
переменного тока. Если частоты источников
одинаковы, то по полученным осциллограммам
мож­но судить о сдвиге фаз поданных
сигналов. Например, на один вход можно
подать сигнал, пропорциональный
напряжению на конденсаторе, а на другой
— пропорциональный силе тока, текущего
через конденсатор. Тогда на экране
осциллографа можно наблю­дать две
синусоиды, сдвинутые по фазе на 90°.
Применяя комму­татор, можно сравнивать
частоту исследуемого сигнала со
стан­дартной частотой, если эти сигналы
отличаются по частоте. На задней стенке
осциллографов ОДШ-2 и ОЭШ-70 смонтиро­ваны
гнезда, позволяющие подавать исследуемый
сигнал непосред­ственно на пластины
электронно-лучевой трубки. Возможность
подавать исследуемый сигнал непосредственно
на пластины позво­ляет применить
осциллограф и для цепей постоянного
тока. По­давая сигнал постоянного
напряжения на пластины XX (или УУ) при
отключенной развертке, можно наблюдать
смещение светя­щейся точки по
горизонтали (или вертикали), причем
отклонение этой точки пропорционально
приложенному напряжению. Следо­вательно,
осциллограф можно применить как вольтметр
с боль­шим внутренним сопротивлением.

Для
усиления электромагнитных колебаний
применяют усилители низкой частоты.
Усилитель низкой частоты 
электронный прибор. Предназначенный
для усиления электрических колебаний
звуковой частоты от 20 Гц до 20 кГц. Обычно
усилитель состоит из нескольких блоков:
предварительного усилителя напряжения,
усилителя мощности, согласующего
выходного трансформатора и блока
питания. Для школ выпускаются усилители
разной конструкции и отличающиеся по
внешнему виду.

Усилитель
УНЧ-3 на
лицевой панели имеет ручку регулятора
громкости и сигнальную лампочку. Ручкой
регулятора громкости производят также
включение и выключение сети. В крайнем
левом положении ручки при повороте
против часовой стрелки прибор отключен.
Включение осуществляют поворотом ручки
по часовой стрелке после щелчка. Так
как усилитель собран на электронных
лампах, то он начинает работать после
их прогрева. 

На
боковой стенке смонтированы три входных
гнезда: для подключения М – микрофона,
АД – адаптера, Л – линии. Нижние гнёзда
соединены с корпусом прибора. На задней
стенке имеются две пары гнёзд: Гр – для
подключения громкоговорителя (низкоомный
выход) и Л – высокоомный выход. Здесь
же имеются вывод сетевого шнура с вилкой
и октальная панель, в которую вставлена
специальная вилка с предохранителем
(на 0,5 А) для сети с напряжением 220 В. Вилку
можно устанавливать в двух положениях:
«220 В» и «127 В».

Усилитель
УНЧ-5 собран на транзисторах. На лицевой
панели усилителя смонтирован выключатель
сети с индикаторной лампочкой, гнезда
выхода, гнезда входа для микрофона и
звукоснимателя, разъем для подключения
микрофона, ручки регулировки тембра по
низкой и высокой частоте, ручка регулировки
уровня сигнала, индикатор перегрузки.
На задней стенке имеются вывод сетевого
шнура с вилкой и предохранитель (на 0,5
А).

На
вход усилителя могут подаваться сигналы
не только с микрофона и звукоснимателя,
но и от других датчиков электрических
колебаний напряжением от нескольких
милливольт до вольт (сигналы с элементов
цепи переменного тока, звукового
генератора и т.д.). К выходу усилителя
можно подключить не только громкоговоритель,
но и другие приборы: осциллограф,
измерительные приборы переменного
тока, головные телефоны и пр. Потребляемая
усилителем мощность не более 40 Вт,
выходная – около 5 Вт.

Запрещается
при эксплуатации усилителя менять
предохранитель, разбирать и ремонтировать
прибор, включенный в сеть.

Усилитель
на вертикальной панели входит в комплект
демонстрационных приборов по радиотехнике.
Слева смонтированы универсальные зажимы
входа усилителя. Первая лампа работает
в режиме усиления напряжения, вторая –
как усилитель мощности. В анодную цепь
второй лампы включен согласующий
трансформатор, вторичная обмотка
которого соединена с зажимами низкого
и высокого выходного напряжения. Три
нижних зажима служат для подключения
питания от ВУП –2, на два нижних зажима
подаётся напряжение переменного тока
6,3 В для питания накала ламп, а на средний
и третий снизу – напряжение постоянного
тока 250 В для анодной цепи ламп, причём
на третий снизу зажим подаётся
положительный потенциал. Подключение
блока питания и сборку установок с
усилителем на панели запрещается
выполнять при включённом в сеть
выпрямителе ВУП-2.

В
демонстрационных установках предпочтение
следует отдавать усилителю УНЧ-5.

studfiles.net

Referat. Переменный ток — PhysBook

Переменный ток

Как известно, сила тока в любой момент времени пропорциональна ЭДС источника тока (закон Ома для полной цепи). Если ЭДС источника не изменяется со временем и остаются неизменными параметры цепи, то через некоторое время после замыкания цепи изменения силы тока прекращаются, в цепи течет постоянный ток.

Однако в современной технике широко применяются не только источники постоянного тока, но и различные генераторы электрического тока, в которых ЭДС периодически изменяется. При подключении в электрическую цепь генератора переменной ЭДС в цепи возникают вынужденные электромагнитные колебания или переменный ток.

Переменный ток – это периодические изменения силы тока и напряжения в электрической цепи, происходящие под действием переменной ЭДС от внешнего источника

или

Переменный ток – это электрический ток, который изменяется с течением времени по гармоническому закону.

Мы в дальнейшем будем изучать вынужденные электрические колебания, происходящие в цепях под действием напряжения, гармонически меняющегося с частотой ω по синусоидальному или косинусоидальному закону:

\(~u = U_m \cdot \sin \omega t\) или \(~u = U_m \cdot \cos \omega t\) ,

где u – мгновенное значение напряжения, Um – амплитуда напряжения, ω – циклическая частота колебаний. Если напряжение меняется с частотой ω, то и сила тока в цепи будет меняться с той же частотой, но колебания силы тока не обязательно должны совпадать по фазе с колебаниями напряжения. Поэтому в общем случае

\(~i = I_m \cdot \sin (\omega t + \varphi_c)\) ,

где φc – разность (сдвиг) фаз между колебаниями силы тока и напряжения.

Переменный ток обеспечивает работу электрических двигателей в станках на заводах и фабриках, приводит в действие осветительные приборы в наших квартирах и на улице, холодильники и пылесосы, отопительные приборы и т.п.
Частота колебаний напряжения в сети равна 50 Гц. Такую же частоту колебаний имеет и сила переменного тока. Это означает, что на протяжении 1 с ток 50 раз поменяет свое направление. Частота 50 Гц принята для промышленного тока во многих странах мира. В США частота промышленного тока 60 Гц.

Резистор в цепи переменного тока

Пусть цепь состоит из проводников с малой индуктивностью и большим сопротивлением R (из резисторов). Например, такой цепью может быть нить накаливания электрической лампы и подводящие провода. Величину R, которую мы до сих пор называли электрическим сопротивлением или просто сопротивлением, теперь будем называть активным сопротивлением. В цепи переменного тока могут быть и другие сопротивления, зависящие от индуктивности цепи и ее емкости. Сопротивление R называется активным потому, что, только на нем выделяется энергия, т.е.

Сопротивление элемента электрической цепи (резистора), в котором происходит превращение электрической энергии во внутреннюю энергию, называют активным сопротивлением.

Итак, в цепи имеется резистор, активное сопротивление которого R, а катушка индуктивности и конденсатор отсутствуют (рис. 1).

Рис. 1

Пусть напряжение на концах цепи меняется по гармоническому закону

\(~u = U_m \cdot \sin \omega t\) .

Как и в случае постоянного тока, мгновенное значение силы тока прямо пропорционально мгновенному значению напряжения. Поэтому можно считать, что мгновенное значение силы тока определяется законом Ома:

\(~i = \frac{U}{R} = \frac{U_m \cdot \sin \omega t}{R} = I_m \cdot \sin \omega t\) .

Следовательно, в проводнике с активным сопротивлением колебания силы тока по фазе совпадают с колебаниями напряжения (рис. 2), а амплитуда силы тока равна амплитуде напряжения, деленной на сопротивление:

Рис. 2

При небольших значениях частоты переменного тока активное сопротивление проводника не зависит от частоты и практически совпадает с его электрическим сопротивлением в цепи постоянного тока.

Катушка в цепи переменного тока

Индуктивность влияет на силу переменного тока в цепи. Это можно обнаружить с помощью простого опыта. Составим цепь из катушки большой индуктивности и лампы накаливания (рис. 3). С помощью переключателя можно присоединять эту цепь либо к источнику постоянного напряжения, либо к источнику переменного напряжения. При этом постоянное напряжение и действующее значение переменного напряжения должны быть одинаковы. Опыт показывает, что лампа светится ярче при постоянном напряжении. Следовательно, действующее значение силы тока в рассматриваемой цепи меньше силы постоянного тока.

Рис. 3

Объясняется это самоиндукцией. При подключении катушки к источнику постоянного напряжения сила тока в цепи нарастает постепенно. Возникающее при нарастании силы тока вихревое электрическое поле тормозит движение электронов. Лишь по прошествии некоторого времени сила тока достигает наибольшего (установившегося) значения, соответствующего данному постоянному напряжению. Если напряжение быстро меняется, то сила тока не будет успевать достигать тех установившихся значений, которые она приобрела бы с течением времени при постоянном напряжении, равном максимальному значению переменного напряжения. Следовательно, максимальное значение силы переменного тока (его амплитуда) ограничивается индуктивностью L цепи и будет тем меньше, чем больше индуктивность и чем больше частота приложенного напряжения.

Докажем это математически. Пусть в цепь переменного тока включена идеальная катушка с электрическим сопротивлением провода, равным нулю (рис. 4). При изменениях силы тока по гармоническому закону

\(~i = I_m \cdot \cos \omega t\) .

в катушке возникает ЭДС самоиндукции

\(~e = -L \cdot i’ = I_m \cdot L \cdot \omega \cdot \sin \omega t\) ,

где L – индуктивность катушки, ω – циклическая частота переменного тока.

Рис. 4

Так как электрическое сопротивление катушки равно нулю, то ЭДС самоиндукции в ней в любой момент времени равна по модулю и противоположна по знаку напряжению на концах катушки, созданному внешним генератором:

\(~u = -e = -I_m \cdot L \cdot \omega \cdot \sin \omega t\) .

Следовательно, при изменении силы тока в катушке по гармоническому закону напряжение на ее концах изменяется тоже по гармоническому закону, но со сдвигом фазы:

\(~u = I_m \cdot L \cdot \omega \cdot \cos (\omega t + \frac{\pi}{2})\) .

Следовательно, колебания напряжения на катушке индуктивности опережают колебания силы тока на π/2, или, что то же самое, колебания силы тока отстают по фазе от колебаний напряжения на π/2.

В момент, когда напряжение на катушке достигает максимума, сила тока равна нулю (рис. 5). В момент, когда напряжение становится равным нулю, сила тока максимальна по модулю.

Рис. 5

Произведение \(I_m \cdot L \cdot \omega\) является амплитудой колебаний напряжения на катушке:

\(~U_m = I_m \cdot L \cdot \omega\) .

Отношение амплитуды колебаний напряжения на катушке к амплитуде колебаний силы тока в ней называется индуктивным сопротивлением (обозначается XL):

\(~X_L = \frac{U_m}{I_m} = L \cdot \omega\) .

Связь амплитуды колебаний напряжения на концах катушки с амплитудой колебаний силы тока в ней совпадает по форме с выражением закона Ома для участка цепи постоянного тока:

\(~I_m = \frac{U_m}{X_L}\) .

В отличие от электрического сопротивления проводника в цепи посто-янного тока, индуктивное сопротивление не является постоянной величиной, характеризующей данную катушку. Оно прямо пропорционально частоте переменного тока. Поэтому амплитуда колебаний силы тока в катушке при постоянном значении амплитуды колебаний напряжения должна убывать обратно пропорционально частоте. Постоянный ток вообще «не замечает» индуктивности катушки. При ω = 0 индуктивное сопротивление равно нулю (XL = 0).

Зависимость амплитуды колебаний силы тока в катушке от частоты приложенного напряжения можно наблюдать в опыте с генератором пере-менного напряжения, частоту которого можно изменять. Опыт показывает, что увеличение в два раза частоты переменного напряжения приводит к уменьшению в два раза амплитуды колебаний силы тока через катушку.

Конденсатор в цепи переменного тока

Рассмотрим процессы, протекающие в электрической цепи переменного тока с конденсатором. Если подключить конденсатор к источнику постоянного тока, то в цепи возникнет кратковременный импульс тока, который зарядит конденсатор до напряжения источника, а затем ток прекратится. Если заряженный конденсатор отключить от источника постоянного тока и соединить его обкладки с выводами лампы накаливания, то конденсатор будет разряжаться, при этом наблюдается кратковременная вспышка лампы.

При включении конденсатора в цепь переменного тока процесс его зарядки длится четверть периода. После достижения амплитудного значения напряжение между обкладками конденсатора уменьшается и конденсатор в течение четверти периода разряжается. В следующую четверть периода конденсатор вновь заряжается, но полярность напряжения на его обкладках изменяется на противоположную и т.д. Процессы зарядки и разрядки конденсатора чередуются с периодом, равным периоду колебаний приложенного переменного напряжения.

Как и в цепи постоянного тока, через диэлектрик, разделяющий обкладки конденсатора, электрические заряды не проходят. Но в результате периодически повторяющихся процессов зарядки и разрядки конденсатора по проводам, соединенным с его выводами, течет переменный ток. Лампа накаливания, включенная последовательно с конденсатором в цепь переменного тока (рис. 6), кажется горящей непрерывно, так как человеческий глаз при высокой частоте колебаний силы тока не замечает периодического ослабления свечения нити лампы.

Рис. 6

Установим связь между амплитудой колебаний напряжения на обкладках конденсатора и амплитудой колебаний силы тока. При изменениях напряжения на обкладках конденсатора по гармоническому закону

\(~u = U_m \cdot \cos \omega t\) ,

заряд на его обкладках изменяется по закону:

\(~q = C \cdot u = U_m \cdot C \cdot \cos \omega t\) .

Электрический ток в цепи возникает в результате изменения заряда конденсатора: i = q’. Поэтому колебания силы тока в цепи происходят по закону:

\(~i = -U_m \cdot \omega \cdot C \cdot \sin \omega t = U_m \cdot \omega \cdot C \cdot \cos (\omega t + \frac{\pi}{2})\) .

Следовательно, колебания напряжения на обкладках конденсатора в цепи переменного тока отстают по фазе от колебаний силы тока на π/2 или колебания силы тока опережают по фазе колебания напряжения на π/2 (рис. 7). Это означает, что в момент, когда конденсатор начинает заряжаться, сила тока максимальна, а напряжение равно нулю. После того как напряжение достигает максимума, сила тока становится равной нулю и т.д.

Рис. 7

Произведение \(U_m \cdot \omega \cdot C\) является амплитудой колебаний силы тока:

\(~I_m = U_m \cdot \omega \cdot C\) .

Отношение амплитуды колебаний напряжения на конденсаторе к амплитуде колебаний силы тока называют емкостным сопротивлением конденсатора (обозначается ХC):

\(~X_C = \frac{U_m}{I_m} = \frac{1}{\omega \cdot C}\) .

Связь между амплитудным значением силы тока и амплитудным значением напряжения по форме совпадает с выражением закона Ома для участка цепи постоянного тока, в котором вместо электрического сопротивления фигурирует емкостное сопротивление конденсатора:

\(~I_m = \frac{U_m}{X_C}\) .

Емкостное сопротивление конденсатора, как и индуктивное сопротивление катушки, не является постоянной величиной. Оно обратно пропорционально частоте переменного тока. Поэтому амплитуда колебаний силы тока в цепи конденсатора при постоянной амплитуде колебаний напряжения на конденсаторе возрастает прямо пропорционально частоте.

Закон Ома для электрической цепи переменного тока

Рассмотрим электрическую цепь, состоящую из последовательно соединенных резистора, конденсатора и катушки (рис. 8). Если к выводам этой электрической цепи приложить электрическое напряжение, изменяющееся по гармоническому закону с частотой ω и амплитудой Um, то в цепи возникнут вынужденные колебания силы тока с той же частотой и некоторой амплитудой Im. Установим связь между амплитудами колебаний силы тока и напряжения.

Рис. 8

В любой момент времени сумма мгновенных значений напряжений на последовательно включенных элементах цепи равна мгновенному значению приложенного напряжения:

\(~u = u_R + u_L + u_C\) . (1)

Во всех последовательно включенных элементах цепи изменения силы тока происходят практически одновременно, так как электромагнитные взаимодействия распространяются со скоростью света. Поэтому можно считать, что колебания силы тока во всех элементах последовательной цепи происходят по закону:

\(~i = I_m \cdot \cos \omega t\) . (2)

Колебания напряжения на резисторе совпадают по фазе с колебаниями силы тока, колебания напряжения на конденсаторе отстают по фазе на π/2 от колебаний силы тока, а колебания напряжения на катушке опережают по фазе колебания силы тока на π/2. Поэтому уравнение (1) можно записать так:

\(~u = U_{Rm} \cdot \cos \omega t + U_{Lm} \cdot \cos (\omega t + \frac{\pi}{2}) + U_{Cm} \cdot \cos (\omega t — \frac{\pi}{2})\) , (3)

где URm, UCm и ULm – амплитуды колебаний напряжения на резисторе, конденсаторе и катушке.

Амплитуду колебаний напряжения в цепи переменного тока можно выразить через амплитудные значения напряжения на отдельных ее элементах, воспользовавшись методом векторных диаграмм.

При построении векторной диаграммы необходимо учитывать, что колебания напряжения на резисторе совпадают по фазе с колебаниями силы тока, поэтому вектор, изображающий амплитуду напряжения URm, совпадает по направлению с вектором, изображающим амплитуду силы тока Im. Колебания напряжения на конденсаторе отстают по фазе на π/2 от колебаний силы тока, поэтому вектор \(~\vec U_{Cm}\) отстает от вектора \(~\vec I_{m}\) на угол 90°. Колебания напряжения на катушке опережают колебания силы тока по фазе на π/2, поэтому вектор \(~\vec U_{Lm}\) опережает вектор \(~\vec I_{m}\) на угол 90° (рис. 9).

Рис. 9

На векторной диаграмме мгновенные значения напряжения на резисторе, конденсаторе и катушке определяются проекциями на горизонтальную ось векторов \(~\vec U_{Rm}\) , \(~\vec U_{Cm}\) и \(~\vec U_{Lm}\) , вращающихся с одинаковой угловой скоростью ω против часовой стрелки. Мгновенное значение напряжения во всей цепи равно сумме мгновенных напряжений uR, uC и uL на отдельных элементах цепи, т. е. сумме проекций векторов \(~\vec U_{Rm}\) , \(~\vec U_{Cm}\) и \(~\vec U_{Lm}\) на горизонтальную ось. Так как сумма проекций векторов на произвольную ось равна проекции суммы этих векторов на ту же ось, то амплитуду полного напряжения можно найти как модуль суммы векторов:

\(~\vec U_m = \vec U_{Rm} + \vec U_{Cm} + \vec U_{Lm}\) .

Из рисунка 9 видно, что амплитуда напряжений на всей цепи равна

\(~U_m = \sqrt{U^2_{Rm} + (U_{Lm} — U_{Cm})^2}\) , (4)

или

\(~U_{m} = \sqrt{(I_m R)^2 + (I_m X_L — I_m X_C)^2} = I_m \cdot \sqrt{R^2 + (X_L — X_C)^2} = I_m \cdot \sqrt{R^2 + (L \omega — \frac{1}{C \omega})^2}\) .

Отсюда

\(~I_m = \frac{U_m}{\sqrt{R^2 + (L \omega — \frac{1}{C \omega})^2}}\) . (5)

Введя обозначение для полного сопротивления цепи переменного тока

\(~Z = \sqrt{R^2 + (L \omega — \frac{1}{C \omega})^2}\) , (6)

выразим связь между амплитудными значениями силы тока и напряжения в цепи переменного тока следующим образом:

\(~I_m = \frac{U_m}{Z}\) . (7)

Это выражение называют законом Ома для цепи переменного тока.

Из векторной диаграммы, приведенной на рисунке 9, видно, что фаза колебаний полного напряжения равна ω∙t + φ. Поэтому мгновенное значение полного напряжения определяется формулой:

\(~u = U_m \cdot \cos (\omega t + \varphi)\) . (8)

Начальную фазу φ можно найти из векторной диаграммы:

\(~\cos \varphi = \frac{U_{Rm}}{U_m} = \frac{I_m \cdot R}{I_m \cdot \sqrt{R^2 + (L \omega — \frac{1}{C \omega})^2}} = \frac{R}{Z}\) . (9)

Величина cos φ играет важную роль при вычислении мощности в электрической цепи переменного тока.

Мощность в цепи переменного тока

Мощность в цепи постоянного тока определяется произведением напряжения на силу тока:

\(~P = U \cdot I\) .

Физический смысл этой формулы прост: так как напряжение U численно равно работе электрического поля по перемещению единичного заряда, то произведение U∙I характеризует работу по перемещению заряда за единицу времени, протекающего через поперечное сечение проводника, т.е. является мощностью. Мощность электрического тока на данном участке цепи положительна, если энергия поступает к этому участку из остальной сети, и отрицательна, если энергия с этого участка возвращается в сеть. На протяжении очень малого интервала времени переменный ток можно считать неизменным. Поэтому мгновенная мощность в цепи переменного тока определяется такой же формулой:

\(~p = u \cdot i\) .

Пусть напряжение на концах цепи меняется по гармоническому закону

\(~u = U_m \cdot \cos \omega t\)

(с тем же успехом, разумеется, вместо \(~u = U_m \cdot \cos \omega t\) можно было бы записать \(~u = U_m \cdot \sin \omega t\)), то и сила тока будет меняться со временем гармонически с той же частотой, но в общем случае будет сдвинута по фазе относительно напряжения:

\(~i = I_m \cdot \cos (\omega t + \varphi_c)\) ,

где φc – сдвиг фаз между силой тока и напряжением. Поэтому для мгновенной мощности можно записать:

\(~p = u \cdot i = U_m \cdot I_m \cdot \cos \omega t \cdot \cos (\omega t + \varphi_c)\) .

При этом мощность меняется со временем как по модулю, так и по знаку. В течение одной части периода энергия поступает к данному участку цепи (р > 0), но в течение другой части периода некоторая доля энергии вновь возвращается в сеть (р < 0). Как правило, во всех случаях нам надо знать среднюю мощность на участке цепи за достаточно большой промежуток времени, включающий много периодов. Для этого достаточно определить среднюю мощность за один период.

Чтобы найти среднюю мощность за период, преобразуем полученную формулу таким образом, чтобы выделить в ней член, не зависящий от времени. С этой целью воспользуемся известной формулой для произведения двух косинусов:

\(~\cos \alpha \cdot \cos \beta = \frac{\cos (\alpha — \beta) + \cos (\alpha + \beta)}{2}\) .

В рассматриваемом случае α = ω∙t и β = ω∙t + φc. Поэтому

\(~p = \frac{U_m \cdot I_m}{2} [\cos \varphi_c + \cos (2 \omega t + \varphi_c)] = \frac{U_m \cdot I_m}{2} \cos \varphi_c + \frac{U_m \cdot I_m}{2} \cos (2 \omega t + \varphi_c)\) .

Выражение для мгновенное мощности состоит из двух слагаемых. Первое не зависит от времени, а второе дважды за каждый период изменения напряжения изменяет знак: в течение какой-то части периода энергия поступает в цепь от источника переменного напряжения, а в течении другой части возвращается обратно. Поэтому среднее значение второго слагаемого за период равно нулю. Следовательно, средняя мощность Р за период равна первому члену, не зависящему от времени:

\(~P = \frac{U_m \cdot I_m}{2} \cos \varphi_c\) . (10)

При совпадении фазы колебаний силы тока и напряжения (для активного сопротивления R) среднее значение мощности равно:

\(~P = \frac{U_m \cdot I_m}{2} = \frac{I^2_m \cdot R}{2}\) .

Для того чтобы формула для расчета мощности переменного тока совпадала по форме с аналогичной формулой для постоянного тока (Р = I∙U = I2R), вводятся понятия действующих значений силы тока и напряжения. Из равенства мощностей получим

\(~P = \frac{I^2_m \cdot R}{2} =I^2 \cdot R\) или \(~\frac{I^2_m}{2} =I^2\) .

Действующим значением силы тока называют величину, в \(~\sqrt{2}\) раз меньшую ее амплитудного значения:

\(~I = \frac{I_m}{\sqrt{2}}\) .

Действующее значение силы тока равно силе такого постоянного тока, при котором средняя мощность, выделяющаяся в проводнике в цепи переменного тока, равна мощности, выделяющейся в том же проводнике в цепи постоянного тока.

Аналогично можно доказать, что

действующее значение переменного напряжения в \(~\sqrt{2}\) раз меньше его амплитудного значения:

\(~U = \frac{U_m}{\sqrt{2}}\) .

Заметим, что обычно электрическая аппаратура в цепях переменного тока показывает действующие значения измеряемых величин.
Переходя к действующим значениям силы тока и напряжения, уравнение (10) можно переписать:

\(~P = \frac{U_m}{\sqrt{2}} \cdot \frac{I_m}{\sqrt{2}} \cos \varphi_c = U \cdot I \cos \varphi_c\) . (10)

Таким образом, мощность переменного тока на участке цепи определяется именно действующими значениями силы тока и напряжения. Она зависит также от сдвига фаз φc между напряжением и током. Множитель cos φc в формуле называется коэффициентом мощности.

В случае, когда φc = ± π/2 , энергия, поступающая к участку цепи за период, равна нулю, хотя в цепи и существует ток. Так будет, в частности, если цепь содержит только катушку индуктивности или только конденсатор. Как же средняя мощность может оказаться равной нулю при наличии тока в цепи? Это поясняют приведенные на рисунке 10 графики изменения со временем мгновенных значений напряжения, силы тока и мощности при φc = — π/2 (чисто индуктивное сопротивление участка цепи). График зависимости мгновенной мощности от времени можно получить, перемножая значения силы тока и напряжения в каждый момент времени. Из этого графика видно, что в течение одной четверти периода мощность положительна и энергия поступает к данному участку цепи; но в течение следующей четверти периода мощность отрицательна, и данный участок отдает без потерь обратно в сеть полученную ранее энергию. Поступающая в течение четверти периода энергия запасается в магнитном поле тока, а затем без потерь возвращается в сеть.

Рис. 10

Лишь при наличии проводника с активным сопротивлением в цепи, не содержащей движущихся проводников, электромагнитная энергия превращается во внутреннюю энергию проводника, который нагревается. Обратного превращения внутренней энергии в электромагнитную на участке с активным сопротивлением уже не происходит.

При проектировании цепей переменного тока нужно добиваться, чтобы cos φc не был мал. Иначе значительная часть энергии будет циркулировать по проводам от генератора к потребителям и обратно. Так как провода обладают активным сопротивлением, то при этом энергия расходуется на нагревание проводов.

Неблагоприятные условия для потребления энергии возникают при включении в сеть электродвигателей, так как их обмотка имеет малое активное сопротивление и большую индуктивность. Для увеличения cos φc в сетях питания предприятий с большим числом электродвигателей включают специальные компенсирующие конденсаторы. Нужно также следить, чтобы электродвигатели не работали вхолостую или с недогрузкой. Это уменьшает коэффициент мощности всей цепи. Повышение cos φc является важной народнохозяйственной задачей, так как позволяет с максимальной отдачей использовать генераторы электростанций и снизить потери энергии. Это достигается правильным проектированием электрических цепей. Запрещается использовать устройства с cos φc < 0,85.

Литература

  1. Мякишев Г.Я., Синяков А.З. Физика: Колебания и волны. 11 кл.: Учеб. для углубленного изучения физики. – М.: Дрофа, 2002. – 288 с.
  2. Физика: Учеб. пособие для 11 кл. шк. и классов с углубл. изуч. физики / А.Т. Глазунов, О.Ф. Кабардин, А.Н. Малинин и др.; Под ред. А.А. Пинского. – М.: Просвещение, 1995.– 432 с.

www.physbook.ru

Сообщение на тему Период, амплитуда и частота-параметры переменного тока.docx

Сообщение на тему: Период, амплитуда и частота-параметры переменного тока

Переменный ток характеризуется двумя параметрами — периодом и амплитудой, зная которые мы можем судить, какой это переменный ток, и построить график тока.

Рисунок 1. Кривая синусоидального тока

Промежуток времени, на протяжении которого совершается полный цикл изменения тока, называется периодом. Период обозначается буквой Т и измеряется в секундах.

Промежуток времени, на протяжении которого совершается половина полного цикла изменения тока, называется полупериодом. Следовательно, период изменения тока (ЭДС или напряжения) состоит из двух полупериодов. Совершенно очевидно, что все периоды одного и того же переменного тока равны между собой.

Как видно из графика, в течение одного периода своего изменения ток достигает дважды максимального значения.

Максимальное значение переменного тока (ЭДС или напряжения) называется его амплитудой или амплитудным значением тока. 

Im, Em и Um — общепринятые обозначения амплитуд тока, ЭДС и напряжения.

Мы прежде всего обратили внимание на амплитудное значение тока, однако, как это видно из графика, существует бесчисленное множество промежуточных его значений, меньших амплитудного.

Значение переменного тока (ЭДС, напряжения), соответствующее любому выбранному моменту времени, называется его мгновенным значением. 

i, е и u — общепринятые обозначения мгновенных значений тока, ЭДС и напряжения.

Мгновенное значение тока, как и амплитудное его значение, легко определить с помощью графика. Для этого из любой точки на горизонтальной оси, соответствующей интересующему нас моменту времени, проведем вертикальную линию до точки пересечения с кривой тока; полученный отрезок вертикальной прямой определит значение тока в данный момент, т. е. мгновенное его значение.

Очевидно, что мгновенное значение тока по истечении времени Т/2 от начальной точки графика будет равно нулю, а по истечении времени — T/4 его амплитудному значению. Ток также достигает своего амплитудного значения; но уже в обратном на правлении, по истечении времени, равного 3/4 Т. 

Итак, график показывает, как с течением времени меняется ток в цепи, и что каждому моменту времени соответствует только одно определенное значение как величины, так и направления тока. При этом значение тока в данный момент времени в одной точке цепи будет точно таким же в любой другой точке этой цепи.

Число полных периодов, совершаемых током в 1 секунду, называется частотой переменного тока и обозначается латинской буквой f. 

Чтобы определить частоту переменного тока, т. е. узнать, сколько периодов своего изменения ток совершил в течение 1 секунды, необходимо 1 секунду разделить на время одного периода f = 1/T. Зная частоту переменного тока, можно определить период: T = 1/f

Частота переменного тока измеряется единицей, называемой герцем. 

Если мы имеем переменный ток, частота изменения которого равна 1 герцу, то период такого тока будет равен 1 секунде. И, наоборот, если период изменения тока равен 1 секунде, то частота такого тока равна 1 герцу. 

Итак, мы определили параметры переменного тока — период, амплитуду и частоту, — которые позволяют отличать друг от друга различные переменные токи, ЭДС и напряжения и строить, когда это необходимо, их графики. 

При определении сопротивления различных цепей переменному току использовать еще одна вспомогательную величину, характеризующую переменный ток, так называемую угловую или круговую частоту

Круговая частота обозначается связана с частотой f соотношением 2пиf

Поясним эту зависимость. При построении графика переменной ЭДС мы видели, что за время одного полного оборота рамки происходит полный цикл изменения ЭДС. Иначе говоря, для того чтобы рамке сделать один оборот, т. е. повернуться на 360°, необходимо время, равное одному периоду, т. е. Т секунд. Тогда за 1 секунду рамка совершает 360°/T оборота. Следовательно, 360°/T есть угол, на который поворачивается рамка в 1 секунду, и выражает собой скорость вращения рамки, которую принято называть угловой или круговой скоростью.

Но так как период Т связан с частотой f соотношением f=1/T, то и круговая скорость может быть выражена через частоту и будет равна 360°f. 

infourok.ru

амплитудное значение напряжение | Электрознайка. Домашний Электромастер.

Действующее значение синусоидального
переменного напряжения – тока.



data-ad-client=»ca-pub-5076466341839286″
data-ad-slot=»1404500382″>
♦Переменный электрический ток в нашей бытовой электросети представляет собой синусоиду, как на рисунке 1.

Напряжение меняет свою величину от 0 до + Umax и от 0 до — Umax .  Полный цикл этих изменений называется периодом.
Период измеряется в секундах и обозначается буквой   Т.
Количество периодов переменного тока за 1 секунду, есть частота  f.
Частота переменного тока f измеряется в герцах .

f = 1 / T.

Например.
Частота в нашей электрической сети 50 Гц.  Период этих колебаний будет равен:

T = 1 / f = 1 / 50 = 0,02 сек.

Наибольшее значение изменяющегося переменного напряжения – тока называется амплитудным значением или амплитудой.

Umax = Ua и Imax = Ia

За один период напряжение принимает эти значения два раза: + Ua  и  — Ua .

♦ Если подключить в цепь переменного напряжения какую-нибудь активную нагрузку, например паяльник, в цепи потечет переменный электрический ток, так же принимающий значения +Ia и — Ia, и повторяющий форму синусоиды.
На нагрузке выделяется электрическая мощность в виде тепла. Неважно какой ток течет в цепи — переменный или постоянный. Выделение тепла не зависит от направления тока в цепи.
Выделенное тепло будет равно той энергии, которую затрачивает электрический ток при прохождении по сопротивлению нагрузки.
Введено понятие действующего значения переменного напряжения Uд и тока Iд.

Действующее значение переменного тока — это такое значение величины постоянного тока, который проходя по сопротивлению нагрузки за тот же промежуток времени, выделит такое же количество тепла, что и переменный ток.

♦ Переменный ток оказывает такое же тепловое действие, как и постоянный ток, если амплитуда синусоидального переменного тока превышает величину постоянного тока в 1,41 раз.
Следовательно действующее (или эффективное) значение переменного тока будет равно:

Iд = Ia / 1,41 = 0,707 Ia. – действующее значение переменного тока

Uд = Ua / 1,41 = 0,707 Ua — действующее значение переменного напряжения

На все эти теоретические размышления можно посмотреть иначе!

   ♦Имеем синусоиду переменного напряжения длительностью в 1 период как на рисунке 1.
После выпрямительных диодов оно принимает вид как на рисунке 2.

Нижняя половинка синусоиды перевернута вверх, чтобы удобнее было представить процесс преобразования.

    ♦На рисунке приняты обозначения:

Um = Ua = 1 — амплитудное значение величины переменного напряжения. Значение  Ua примем за единицу.

Из формулы приведенной выше Uд = 1 / 1,41 = 0,707 — действующее напряжение равно 0,707 от амплитудного значения        Ua = 1.
Заштрихованная часть синусоиды обозначает затраченную на нагревание паяльника электрическую энергию. В промежутках между половинками синусоид ток по цепи не протекает, а следовательно и не выделяется электрическая мощность.
♦Проведем линию, обозначающую Uд = 0,707.
Она отсекает верхнюю часть половинок синусоид.
Если эти отсеченные вершинки синусоиды уложить в провалы между полупериодами, получится полностью заполненная площадь соответствующая значениям постоянного напряжения U и тока I.
Получается, что мощность синусоидального переменного тока с амплитудными значениями Ua и Ia равна мощности действующего значения Uд и Iд переменного тока и равна мощности постоянного тока со значениями U и I.
Одна и та же электрическая мощность, выраженная в трех видах.

P = Ua х Ia = Uд х Iд = U х I

♦ Электрические приборы для измерения переменного напряжения и тока отградуированы на отображение действующих значений Uд и Iд.
В нашей бытовой электросети действующее, эффективное, напряжение переменного тока Uд равно 220 вольт.
Максимальное, амплитудное значение напряжения в сети равно:
Um = Ua = Uд х 1,41 = 220 х 1,41 = 310,2 вольт.

Процесс поэтапного преобразования переменного напряжения в пульсирующее напряжение, а затем в постоянное напряжение, наблюдается в схемах выпрямителей.



data-ad-client=»ca-pub-5076466341839286″
data-ad-slot=»1404500382″>

domasniyelektromaster.ru

Амплитуда — переменный ток — Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1

Амплитуда — переменный ток

Cтраница 1

Амплитуда переменного тока / ( U) зависит от поляризующего напряжения на ячейке.
 [2]

Амплитуда переменного тока зависит от значения постоянного напряжения, при медленном изменении постоянного напряжения она будет изменяться. Графическое изображение зависимости амплитуды переменного тока от линейно налагаемого на ячейку постоянного напряжения называется пере-меннотоковой полярограммой. На рис. 86 для сравнения одновременно даны переменно-токовая и классическая полярограммы.
 [3]

Амплитуда переменного тока модулирована по постоянному напряжению и при медленном изменении постоянного напряжения она изменяется. График зависимости амплитуды переменного тока от величины линейно меняющегося постоянного поляризующего напряжения называют переменно-токовой полярограммой.
 [5]

Амплитуда переменного тока пропорциональна абсолютной величине комплексного импеданса электрода. Действительную и мнимую составляющие импеданса в некоторых случаях вычисляют по измеряемому фазовому углу, а в других измеряют непосредственно с помощью моста ( см. разд. Когда емкостный ток мал по сравнению с истинной фарадеевской компонентой, амплитуда переменного тока соответствует производной от обычной полярографической кривой и в случае обратимой волны переменный ток имеет максимум при потенциале полуволны.
 [6]

Амплитуда переменного тока / ( с /) зависит от поляризующего напряжения на ячейке.
 [7]

Амплитуда переменного тока, рассчитанная по эквивалентной схеме, определяется этим же выражением.
 [8]

Амплитуда переменного тока / ( U) зависит от поляризующего напряжения на ячейку. Зависимость амплитуды переменного электролитического тока от постоянного напряжения на ячейке называется полярограммой переменного тока.
 [9]

Амплитуда переменного тока управления принята равной амплитуде постоянного тока управления. Отмеченное свойство электромагнитной системы приводит к тому, что среднее значение напряжения группы вентилей, работающих в выпрямительном режиме, становится отличным от напряжения инвер-торной группы, причем вентили выпрямительной группы открываются больше, чем вентили инверторной группы. В результате такого рассогласования во внутреннем контуре преобразователя появляется постоянная составляющая напряжения, совпадающая с проводящим направлением вентилей и вызывающая резкое возрастание уравнительного тока.
 [10]

Амплитуду переменного тока обычно выбирают много меньшей, чем величину постоянного тока, протекающего через стабилитрон. При прохождении через стабилитрон переменного тока к напряжению стабилизации добавляется еще переменная составляющая напряжения.
 [12]

Амплитудой переменного тока называется наибольшее положительное или отрицательное значение, принимаемое переменным током.
 [14]

Пусть амплитуда переменного тока i: — Im sin tut такова, что значения / Ода0 и ImWi соизмеримы.
 [15]

Страницы:  

   1

   2

   3

   4

   5




www.ngpedia.ru

Переменное напряжение и его значения — Help for engineer

Переменное напряжение и его значения

Все мы знаем, что дома в розетках у нас напряжение 220В. Но не каждый знает, какое именно это напряжение. Давайте же разберемся с этой ситуацией.

Для упрощения рассматриваемого примера будем считать, что вид напряжения – синусоида, то есть переменное напряжение (с определенной периодичностью меняет значение с положительного на отрицательное).

Рисунок 1 – Вид переменного напряжения

На рисунке 1 изображен вид идеального синусоидального напряжения одного периода Т. Есть несколько значений напряжения, о которых обычно говорят и используют, рассмотрим:


Амплитудное значение напряжения (Um) – это максимальное, мгновенное значение напряжения, то есть амплитуда синусоиды.

Теперь правильнее будет говорить о токе.


Действующее значение переменного тока — это величина постоянного тока, который может выполнить ту же самую работу (нагрев).

Действующее значение напряжения (U) обозначают латинской буквой без индекса, в литературе может еще использоваться термин – эффективное значение напряжения.

Для периодически изменяющегося сигнала за период Т, величина действующего напряжения находится:


Приведем формулу к простому виду, приняв за изменяющийся сигнал синусоиду. Между рассмотренными выше двумя параметрами существует зависимость, которая выражается формулой:

То есть амплитудное значение в 1,414 раза больше действующего.

Вернемся к домашним розеткам с напряжением 220В. Это действующее значение напряжения, которое можно измерить тестером. Определим его амплитудное значение напряжения:

Среднее значение синусоидального тока, напряжения будет равно нулю. Поэтому если говорят о среднем значении переменного тока, то подразумевают рассматривание его в пол периода.

Добавить комментарий

h4e.ru

Переменный ток: основные понятия

Господа, мы обсудили основные моменты, касающиеся постоянного тока. Теперь пришло время поговорить про переменный ток. Эта тема немного сложнее постоянного тока и одновременно с этим гораздо интереснее. Сегодня мы коротенечко рассмотрим вопросы, касающиеся переменного тока: что он из себя представляет, как выглядит, чем характеризуется и все в таком духе.


Для начала, призвав на помощь нами всеми любимого капитана Очевидность, введем определение. Как он подсказывает нам, переменный ток – это такой ток, который изменяется во времени. Изменяться он может по величине, направлению или по тому и другому вместе. Когда мы рассматривали постоянный ток, мы полагали, что в течении всего времени его величина постоянна: если сейчас течет 10 Ампер, то и полчаса назад текло 10 Ампер и через час будет течь 10 Ампер. Если же величина тока меняется (сейчас 10 Ампер в одну сторону, а через некоторое время 5 Ампер в другую сторону), то мы уже имеем дело с током переменным. То есть переменный ток можно рассматривать как некоторую зависимость (функцию) тока от времени: I(t). В каждые моменты времени tмгн имеет место быть конкретное значение Iмгн=I(tмгн).

Переменный ток неразрывно связан с переменным напряжением. И если при постоянном токе они были просто связаны между собой через закон Ома, то здесь в общем случае все чуточку сложнее. Как именно сложнее – будем выяснять по ходу новых статей. Нет-нет, не переживайте, если дело касается обычных резисторов, закон Ома все так же продолжает выполняться . Для определенности мы будем в данной статье использовать термин «переменный ток», но все, что здесь сказано, применимо так же и для переменного напряжения: просто меняем I(t) на U(t) и все останется верным.

Переменный ток может быть периодическим и непериодическим. Периодический – это такой, который через некоторое время, называемое периодом, полностью повторяет свою форму. Ниже на картинках это будет наглядно видно. Непериодический соответственно колбасится как ему вздумается и мы не можем в нем выделить какой бы то ни было период по крайней мере на протяжении времени наблюдения.

На рисунка 1-4 приведены различные виды переменных сигналов. С некоторыми из них позднее мы подробно познакомимся.

Рисунок 1 – Синусоидальный ток

Рисунок 2 – Прямоугольный ток

Рисунок 3 – Треугольный ток

Рисунок 4 – Шум

На всех этих картинках по оси Х у нас время, а по оси Y – величина тока в Амперах.

На рисунке 2 изображен ток, форма которого называется синусом. Такая форма тока является одной из самых важных и мы будем его подробно рассматривать в дальнейшем. А начнем его изучать прямо в этой статье.

На рисунке 3 изображен прямоугольный ток. Он тоже весьма важен и его тоже мы будем потом подробно рассматривать.

На рисунке 4 изображен треугольный ток. И такая форма тока встречается не редко.

На рисунке 5 я изобразил ток хаотичной формы (шумовой). С ним постоянно приходится иметь дело в радиотехнике. В ближайшее время его касаться не планирую, но со временем – вполне возможно.

Это лишь часть возможных форм токов, каждый из которых можно считать переменным. Безусловно, существуют и другие формы, главное, чтобы этот ток менялся во времени.

Знакомство с переменным током мы начнем с синусоидального тока. В общем виде закон изменения этого тока можно описать вот таким вот хитрым выражением

Давайте разберемся что здесь есть что. Для этого взглянем на рисунок 5. Там наглядно все прорисовано.

Рисунок 5 – Синусоидальный ток

Аm называется амплитудой тока. Она показывает, какую максимальную величину имеет синусоидальный ток, а именно величину того «пика», которого достигает синус. Это становится возможным благодаря тому, что чистый «математический» синус без какого бы то ни было множителя Аm достигает в пике единички. Ясно, что если мы на единичку умножим наше число Аm то получим в пике как раз это самое число Аm. Очевидно, что чем больше Аm, тем большего значения достигает ток.

Величины ω на рисунке 5 нет. Зато на рисунке 5 есть величина f и T. Что же это такое?

Т – это период тока. Это время в секундах, за которое сигнал совершает полный цикл своих изменений. Взглянете на рисунок 5. В точке А ток пересекает ось времени, начинает расти, идет вверх до точки B, где прекращает расти и начинает убывать, снова пересекает ось времени в точке С, идет в отрицательную полуплоскость до точки D, там перестает расти и начинает убывать и становится равным нулю в точке E. Видно, что начиная с точки Е характер изменения тока будет точно таким же, как если бы он начинался с точки А. Посему время, за которое ток изменяется от точки А до точки Е и есть период Т.

Частота f – величина, обратная периоду:

Она показывает сколько периодов (по рисунку 5 – изменений от точки А до точки Е) умещается в одной секунде времени. Соответсвенно чем больше частота, тем меньше пириод и наоборот.

Изменяется частота в герцах. Если частота 1 Гц – это значит, что время изменения тока от точки А до точки Е равно 1 секунда. Если частота, например, 50 Гц (как в наших с вами розетках), это значит, что за 1 секунду успевает произойти 50 полных циклов изменения тока от точки А до точки Е. Если частота 2,4 ГГц (как в некоторых процессорах, и, кроме того, на такой частоте работает всеми нами любимый Wi-Fi), это значит, что за 1 секунду сигнал претерпевает аж 2,4 миллиарда итераций от точки А до точки Е!

С периодом Т (и, соответственно, с частотой f) плотно связана другая величина – как раз та самая ω, которая стоит в нашей формуле под синусом. Называется она круговая частота и связана она следующим образом

 

Ох ты ж блин. Чем дальше – тем хуже. Какие-то π откуда-то повылазили. Откуда они тут вообще и что забыли?! Давайте разберемся.

Господа, надеюсь, вы помните из курса математики, что синус – сама по себе функция периодическая и период синуса как раз равен 2·π радиан. Ну или 360°, что тоже самое, однако я предпочитаю обычно вести расчет в радианах. То есть для простого классического математического синуса расстояние от точки А до точки Е равно 2·π=6,28 радиан. Как же теперь увязать эти радианы со временем и с нашим периодом? Ведь в нашем графике тока у нас по оси Х именно время, а не радианы. Очень просто. Полагаем, что 2·π радианам соответствует наш период Т. Для того же, чтобы посчитать скольки радианам соответствует произвольное время t1 надо выполнить следующее преобразование: . Знаю, звучит запутанно, поэтому давайте разберем на примере. Давайте запишем зависимость тока от времени для периода Т=4 секунды. Как будет выглядеть преобразованная формула синуса для этого случая? Как-то так

 

Изображаем это на рисунке 6.

Рисунок 6 – Синусоидальный ток с периодом 4 секунды

Видите, все честно, на графике наглядно видно, что период синуса равен, как мы и хотели, четырем секундам.

Итак, с амплитудой разобрались, с круговой частотой вроде тоже. Осталось последнее – φ0 – начальная фаза. Что же это такое? Все просто, господа. Фаза здесь – это просто сдвиг графика тока по временной оси. То есть график тока будет стартовать не с нуля, а с какого-то другого значения. Действительно, если мы в нашу формулу для зависимости тока от времени подставим время, равное нулю, то получим

Из этого выражения очевидно еще и то, что фаза измеряется в градусах или радианах: только градусы или радианы имеют право стоять под синусом.

Давайте возьмем наш график тока с периодом Т=4 секунды и положим, что начальная фаза равна 30° или, что тоже самое, 0,52 радина. Имеем

Построим график для данного случая на рисунке 7.

Рисунок 7 – Синусоидальный ток с периодом 4 секунды и начальной фазой 30°

Внимательный читатель, посмотрев попристальнее на график, изображенный на рисунке 7, скажет: так фаза вообще какая-то скользкая штука. Она ж зависит от того, где мы поставим нолик, то есть когда начнем наблюдать сигнал. И вообще может быть чуть ли не любой. Господа, замечание абсолютно верно! Сама по себе как таковая фаза достаточно редко когда интересна. Гораздо интереснее разность фаз между несколькими сигналами. Взгляните на рисунок 9. На нем изображены два графика: один зеленый имеет начальную фазу в φ0_зелен=90°, а второй синий – φ0_син=90°. Разность фаз между ними

 

Рисунок 8 – Два сигнала, сдвинутые по фазе

И заметьте, господа, эта разность фаз одна и таже всегда для любой точки этих графиков. Без привязки к нулю и к началу. Вот это уже гораздо интереснее и может много где пригодиться.

Вообще фаза такая штука, что как-то традиционно на нее обращается не очень много внимания, между тем, как на самом деле это очень важная величина. Фазовая модуляция, трехфазные цепи, фазированные антенные решетки, фазовые системы автоподстройки частоты, когерентная обработка сигналов – вот лишь малая область систем, где фаза сигнала является одним из главнейших факторов. Поэтому, господа, постарайтесь с ней подружиться .

На сегоня заканчиваем, господа. Сегодня была вводная статья в мир переменного тока. Дальше будем разбираться в нем более подробно. Всем вам большой удачи, и пока!

Вступайте в нашу группу Вконтакте

Вопросы и предложения админу: This email address is being protected from spambots. You need JavaScript enabled to view it.



myelectronix.ru