Формулы электричество в физике – Электричество, заряд, Кулон, поле, напряженность, потенциал, диэлектрики, проводники. Формулы, примеры, тесты

Содержание

Электричество — Основные формулы

1. Электростатика
1.1 Закон Кулона

q1, q2 — величины точечных зарядов,
r — расстояние между зарядами.

1.2 Напряженность поля уединенного точечного заряда

q — величина уединенного точечного заряда,
r — расстояние от заряда.

1.3 Потенциал точки в поле точечного заряда

q — величина уединенного точечного заряда,
r — расстояние от заряда.

1.4 Потенциальная энергия заряда в электростатическом поле

φ — потенциал,
q1 — величина заряда.

1.5 Потенциальная энергия заряда q1 в поле точечного заряда

q — величина уединенного точечного заряда, который создает поле,
r — расстояние между зарядами.

1.6 Теорема Гаусса

N — поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность,
q — полный заряд, находящийся внутри замкнутой поверхности.

1.7 Напряженность электрического поля вблизи от поверхности проводника

σ — поверхностная плотность заряда.

1.8 Емкость плоского кондесатора

q — заряд конденсатора,
U — модуль разности потенциалов между обкладками.

1.9 Энергия плоского кондесатора

q — заряд конденсатора,
U — модуль разности потенциалов между обкладками.

2. Постоянный электрический ток
2.1 Закон Ома для участка однородной цепи

U — напряжение на концах участка,
R — сопротивление участка цепи.

2.2 Закон Ома для замкнутой цепи с источником тока

 — ЭДС (электродвижущая сила),
r — внутреннее сопротивление источника ЭДС.

2.3 Работа постоянного тока

U — напряжение на концах участка цепи,
t — время, за которое совершается работа.

2.4 Закон Джоуля-Ленца

Q — теплота,
R — сопротивление проводника,
t — время, за которое выделяется теплота.

2.5 Полная мощность, развиваемая источником тока

 — ЭДС источника тока,
R — сопротивление цепи,
r — внутреннее сопротивление источника тока.

2.6 Полезная мощность

 — ЭДС источника тока,
R — сопротивление цепи,
r — внутреннее сопротивление источника тока.

2.7 Коэффициент полезного действия источника тока

R — сопротивление цепи,
r — внутреннее сопротивление источника тока.

2.8 Первое правило Кирхгофа

n — число проводников, сходящихся в узле;
Ik — сила тока в k-м проводнике.

2.9 Второе правило Кирхгофа

n — число неразветвленных участков в контуре;
m — число ЭДС в контуре.

fizikazadachi.ru

Таблица большая основных формул электричества и магнетизма



















































 Физические законы, формулы, переменные Формулы электричество и магнетизм

Закон Кулона:

  • где q1 и q2 — величины точечных зарядов, 
  • ε1  — электрическая постоянная;
  • ε — диэлектрическая проницаемость изотропной среды (для вакуума ε = 1),
  • r — расстояние между зарядами.

Напряженность электрического поля, где:

 F — сила, действующая на заряд q0 , находящийся в данной точке поля.

Напряженность поля на расстоянии r от источника поля:
1) точечного заряда
2) бесконечно длинной заряженной нити с линейной плотностью заряда τ:
3) плоскости с поверхностной плотностью заряда σ (не зависит от расстояния):
4) между двумя разноименно заряженными плоскостями с поверхностной плотностью заряда σ

(во вне такого «суперконденсатора» поле равно нулю по принцину суперпозиции):
Потенциал электрического поля: где W — потенциальная энергия заряда q0 .
Потенциал поля точечного заряда на расстоянии r от заряда:
По принципу суперпозиции полей,

  • Напряженность, принцип суперпозиции: 
  • Εi — напряженность и в данной точке поля, создаваемая i-м зарядом.

  • Потенциал, принцип суперпозиции:
  •  φi — потенциал в данной точке поля, создаваемый i-м зарядом.
Работа сил электрического поля по перемещению заряда q

из точки с потенциалом φ1 в точку с потенциалом φ2 :
Связь между напряженностью и потенциалом
1) для неоднородного поля:
2) для однородного поля:
Электроемкость уединенного проводника, где φ — потенциал проводника:
Электроемкость конденсатора: где U = φ1 — φ2 — напряжение.

Электроемкость плоского конденсатора, где:

S — площадь пластины (одной) конденсатора, d — расстояние между пластинами.

Энергия заряженного конденсатора:
Сила тока:
Плотность тока: где S — площадь поперечного сечения проводника.

Сопротивление проводника:

ρ — удельное сопротивление; l — длина проводника; S — площадь поперечного сечения.

Закон Ома
1) для однородного участка цепи:
2) в дифференциальной форме:

3) для участка цепи, содержащего ЭДС, где:

ε — ЭДС источника тока,    R и r — внешнее и внутреннее сопротивления цепи;

4) для замкнутой цепи:
Закон Джоуля-Ленца
 1) для однородного участка цепи постоянного тока:

    где Q — количество тепла, выделяющееся в проводнике с током,

    t — время прохождения тока;
 2) для однородного участка цепи постоянного тока:
Мощность тока:

Связь магнитной индукции и напряженности магнитного поля: где

B — вектор магнитной индукции,

μ v магнитная проницаемость изотропной среды, (для вакуума μ = 1),

µ0 — магнитная постоянная ,

H — напряженность магнитного поля.

Магнитная индукция (индукция магнитного поля):
 1) в центре кругового тока

     где R — радиус кругового тока,
 2) поля бесконечно длинного прямого тока

     где r — кратчайшее расстояние до оси проводника;
 3) поля, созданного отрезком проводника с током

    где α1 и α2 — углы между отрезком проводника и линией, соединяющей концы отрезка и точкой поля;
4) поля бесконечно длинного соленоида

     где n — число витков на единицу длины соленоида.
Сила Лоренца: по модулю

где F — сила, действующая на заряд, движущийся в магнитном поле,

v — скорость заряда q,

α — угол между векторами v и B.
Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток через площадку S):

 1) для однородного магнитного поля ,

    где α — угол между вектором B и нормалью к площадке,

 2) для неоднородного поля
Потокосцепление (полный поток):

где N — число витков катушки.
Закон Фарадея-Ленца:

где ε— ЭДС индукции.
ЭДС самоиндукции:

где L — индуктивность контура.
Индуктивность соленоида: где n — число витков на единицу длины соленоида,

V — объем соленоида.
Энергия магнитного поля:

Заряд, протекающий по замкнутому контуру при изменении магнитного потока через контур, где:

 ΔΦ = Φ2 – Φ1 — изменение магнитного потока, R — сопротивление контура.

Работа по перемещению замкнутого контура с током I в магнитном поле:

www.dpva.ru

Электрический ток — Физика — Теория, тесты, формулы и задачи

Оглавление:

 

Основные теоретические сведения

Электрический ток. Сила тока. Сопротивление

К оглавлению…

В проводниках при определенных условиях может возникнуть непрерывное упорядоченное движение свободных носителей электрического заряда. Такое движение называется электрическим током. За направление электрического тока принято направление движения положительных свободных зарядов, хотя в большинстве случае движутся электроны – отрицательно заряженные частицы.

Количественной мерой электрического тока служит сила тока I – скалярная физическая величина, равная отношению заряда q, переносимого через поперечное сечение проводника за интервал времени t, к этому интервалу времени:

Если ток не постоянный, то для нахождения количества прошедшего через проводник заряда рассчитывают площадь фигуры под графиком зависимости силы тока от времени.

Если сила тока и его направление не изменяются со временем, то такой ток называется постоянным. Сила тока измеряется амперметром, который включается в цепь последовательно. В Международной системе единиц СИ сила тока измеряется в амперах [А]. 1 А = 1 Кл/с.

Средняя сила тока находится как отношение всего заряда ко всему времени (т.е. по тому же принципу, что и средняя скорость или любая другая средняя величина в физике):

Если же ток равномерно меняется с течением времени от значения I1 до значения I2, то можно значение среднего тока можно найти как среднеарифметическое крайних значений:

Плотность тока – сила тока, приходящаяся на единицу поперечного сечения проводника, рассчитывается по формуле:

При прохождении тока по проводнику ток испытывает сопротивление со стороны проводника. Причина сопротивления – взаимодействие зарядов с атомами вещества проводника и между собой. Единица измерения сопротивления 1 Ом. Сопротивление проводника R определяется по формуле:

где: l – длина проводника, S – площадь его поперечного сечения, ρ – удельное сопротивление материала проводника (будьте внимательны и не перепутайте последнюю величину с плотностью вещества), которое характеризует способность материала проводника противодействовать прохождению тока. То есть это такая же характеристика вещества, как и многие другие: удельная теплоемкость, плотность, температура плавления и т.д. Единица измерения удельного сопротивления 1 Ом·м. Удельное сопротивление вещества – табличная величина.

Сопротивление проводника зависит и от его температуры:

где: R0 – сопротивление проводника при 0°С, t – температура, выраженная в градусах Цельсия, α – температурный коэффициент сопротивления. Он равен относительному изменению сопротивления, при увеличении температуры на 1°С. Для металлов он всегда больше нуля, для электролитов наоборот, всегда меньше нуля.

Диод в цепи постоянного тока

Диод – это нелинейный элемент цепи, сопротивление которого зависит от направления протекания тока. Обозначается диод следующим образом:

Стрелка в схематическом обозначении диода показывает, в каком направлении он пропускает ток. В этом случае его сопротивление равно нулю, и диод можно заменить просто на проводник с нулевым сопротивлением. Если ток течет через диод в противоположном направлении, то диод обладает бесконечно большим сопротивлением, то есть не пропускает ток совсем, и является разрывом в цепи. Тогда участок цепи с диодом можно просто вычеркнуть, так как ток по нему не идет.

 

Закон Ома. Последовательное и параллельное соединение проводников

К оглавлению…

Немецкий физик Г.Ом в 1826 году экспериментально установил, что сила тока I, текущего по однородному металлическому проводнику (то есть проводнику, в котором не действуют сторонние силы) сопротивлением R, пропорциональна напряжению U на концах проводника:

Величину R принято называть электрическим сопротивлением. Проводник, обладающий электрическим сопротивлением, называется резистором. Это соотношение выражает закон Ома для однородного участка цепи: сила тока в проводнике прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника.

Проводники, подчиняющиеся закону Ома, называются линейными. Графическая зависимость силы тока I от напряжения U (такие графики называются вольт-амперными характеристиками, сокращенно ВАХ) изображается прямой линией, проходящей через начало координат. Следует отметить, что существует много материалов и устройств, не подчиняющихся закону Ома, например, полупроводниковый диод или газоразрядная лампа. Даже у металлических проводников при достаточно больших токах наблюдается отклонение от линейного закона Ома, так как электрическое сопротивление металлических проводников растет с ростом температуры.

Проводники в электрических цепях можно соединять двумя способами: последовательно и параллельно. У каждого способа есть свои закономерности.

1. Закономерности последовательного соединения:

Формула для общего сопротивления последовательно соединенных резисторов справедлива для любого числа проводников. Если же в цепь последовательно включено n одинаковых сопротивлений R, то общее сопротивление R0 находится по формуле:

2. Закономерности параллельного соединения:

Формула для общего сопротивления параллельно соединенных резисторов справедлива для любого числа проводников. Если же в цепь параллельно включено n одинаковых сопротивлений R, то общее сопротивление R0 находится по формуле:

Электроизмерительные приборы

Для измерения напряжений и токов в электрических цепях постоянного тока используются специальные приборы – вольтметры и амперметры.

Вольтметр предназначен для измерения разности потенциалов, приложенной к его клеммам. Он подключается параллельно участку цепи, на котором производится измерение разности потенциалов. Любой вольтметр обладает некоторым внутренним сопротивлением RB. Для того чтобы вольтметр не вносил заметного перераспределения токов при подключении к измеряемой цепи, его внутреннее сопротивление должно быть велико по сравнению с сопротивлением того участка цепи, к которому он подключен.

Амперметр предназначен для измерения силы тока в цепи. Амперметр включается последовательно в разрыв электрической цепи, чтобы через него проходил весь измеряемый ток. Амперметр также обладает некоторым внутренним сопротивлением RA. В отличие от вольтметра, внутреннее сопротивление амперметра должно быть достаточно малым по сравнению с полным сопротивлением всей цепи.

 

ЭДС. Закон Ома для полной цепи

К оглавлению…

Для существования постоянного тока необходимо наличие в электрической замкнутой цепи устройства, способного создавать и поддерживать разности потенциалов на участках цепи за счет работы сил неэлектростатического происхождения. Такие устройства называются источниками постоянного тока. Силы неэлектростатического происхождения, действующие на свободные носители заряда со стороны источников тока, называются сторонними силами.

Природа сторонних сил может быть различной. В гальванических элементах или аккумуляторах они возникают в результате электрохимических процессов, в генераторах постоянного тока сторонние силы возникают при движении проводников в магнитном поле. Под действием сторонних сил электрические заряды движутся внутри источника тока против сил электростатического поля, благодаря чему в замкнутой цепи может поддерживаться постоянный электрический ток.

При перемещении электрических зарядов по цепи постоянного тока сторонние силы, действующие внутри источников тока, совершают работу. Физическая величина, равная отношению работы Aст сторонних сил при перемещении заряда q от отрицательного полюса источника тока к положительному к величине этого заряда, называется электродвижущей силой источника (ЭДС):

Таким образом, ЭДС определяется работой, совершаемой сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда. Электродвижущая сила, как и разность потенциалов, измеряется в вольтах (В).

Закон Ома для полной (замкнутой) цепи: сила тока в замкнутой цепи равна электродвижущей силе источника, деленной на общее (внутреннее + внешнее) сопротивление цепи:

Сопротивление r – внутреннее (собственное) сопротивление источника тока (зависит от внутреннего строения источника). Сопротивление R – сопротивление нагрузки (внешнее сопротивление цепи).

Падение напряжения во внешней цепи при этом равно (его еще называют напряжением на клеммах источника):

Важно понять и запомнить: ЭДС и внутреннее сопротивление источника тока не меняются, при подключении разных нагрузок.

Если сопротивление нагрузки равно нулю (источник замыкается сам на себя) или много меньше сопротивления источника, то тогда в цепи потечет ток короткого замыкания:

Сила тока короткого замыкания – максимальная сила тока, которую можно получить от данного источника с электродвижущей силой ε и внутренним сопротивлением r. У источников с малым внутренним сопротивлением ток короткого замыкания может быть очень велик, и вызывать разрушение электрической цепи или источника. Например, у свинцовых аккумуляторов, используемых в автомобилях, сила тока короткого замыкания может составлять несколько сотен ампер. Особенно опасны короткие замыкания в осветительных сетях, питаемых от подстанций (тысячи ампер). Чтобы избежать разрушительного действия таких больших токов, в цепь включаются предохранители или специальные автоматы защиты сетей.

Несколько источников ЭДС в цепи

Если в цепи присутствует несколько ЭДС подключенных последовательно, то:

1. При правильном (положительный полюс одного источника присоединяется к отрицательному другого) подключении источников общее ЭДС всех источников и их внутреннее сопротивление может быть найдено по формулам:

Например, такое подключение источников осуществляется в пультах дистанционного управления, фотоаппаратах и других бытовых приборах, работающих от нескольких батареек.

2. При неправильном (источники соединяются одинаковыми полюсами) подключении источников их общее ЭДС и сопротивление рассчитывается по формулам:

В обоих случаях общее сопротивление источников увеличивается.

При параллельном подключении имеет смысл соединять источники только c одинаковой ЭДС, иначе источники будут разряжаться друг на друга. Таким образом суммарное ЭДС будет таким же, как и ЭДС каждого источника, то есть при параллельном соединении мы не получим батарею с большим ЭДС. При этом уменьшается внутреннее сопротивление батареи источников, что позволяет получать большую силу тока и мощность в цепи:

В этом и состоит смысл параллельного соединения источников. В любом случае при решении задач сначала надо найти суммарную ЭДС и полное внутреннее сопротивление получившегося источника, а затем записать закон Ома для полной цепи.

 

Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца

К оглавлению…

Работа A электрического тока I, протекающего по неподвижному проводнику с сопротивлением R, преобразуется в теплоту Q, выделяющееся на проводнике. Эту работу можно рассчитать по одной из формул (с учетом закона Ома все они следуют друг из друга):

Закон преобразования работы тока в тепло был экспериментально установлен независимо друг от друга Дж.Джоулем и Э.Ленцем и носит название закона Джоуля–Ленца. Мощность электрического тока равна отношению работы тока A к интервалу времени Δt, за которое эта работа была совершена, поэтому она может быть рассчитана по следующим формулам:

Работа электрического тока в СИ, как обычно, выражается в джоулях (Дж), мощность – в ваттах (Вт).

 

Энергобаланс замкнутой цепи

К оглавлению…

Рассмотрим теперь полную цепь постоянного тока, состоящую из источника с электродвижущей силой ε и внутренним сопротивлением r и внешнего однородного участка с сопротивлением R. В этом случае полезная мощность или мощность, выделяемая во внешней цепи:

Максимально возможная полезная мощность источника достигается, если R = r и равна:

Если при подключении к одному и тому же источнику тока разных сопротивлений R1 и R2 на них выделяются равные мощности то внутреннее сопротивление этого источника тока может быть найдено по формуле:

Мощность потерь или мощность внутри источника тока:

Полная мощность, развиваемая источником тока:

КПД источника тока:

 

Электролиз

К оглавлению…

Электролитами принято называть проводящие среды, в которых протекание электрического тока сопровождается переносом вещества. Носителями свободных зарядов в электролитах являются положительно и отрицательно заряженные ионы. К электролитам относятся многие соединения металлов с металлоидами в расплавленном состоянии, а также некоторые твердые вещества. Однако основными представителями электролитов, широко используемыми в технике, являются водные растворы неорганических кислот, солей и оснований.

Прохождение электрического тока через электролит сопровождается выделением вещества на электродах. Это явление получило название электролиза.

Электрический ток в электролитах представляет собой перемещение ионов обоих знаков в противоположных направлениях. Положительные ионы движутся к отрицательному электроду (катоду), отрицательные ионы – к положительному электроду (аноду). Ионы обоих знаков появляются в водных растворах солей, кислот и щелочей в результате расщепления части нейтральных молекул. Это явление называется электролитической диссоциацией.

Закон электролиза был экспериментально установлен английским физиком М.Фарадеем в 1833 году. Закон Фарадея определяет количества первичных продуктов, выделяющихся на электродах при электролизе. Итак, масса m вещества, выделившегося на электроде, прямо пропорциональна заряду Q, прошедшему через электролит:

Величину k называют электрохимическим эквивалентом. Он может быть рассчитан по формуле:

где: n – валентность вещества, NA – постоянная Авогадро, M – молярная масса вещества, е – элементарный заряд. Иногда также вводят следующее обозначение для постоянной Фарадея:

 

Электрический ток в газах и в вакууме

К оглавлению…

Электрический ток в газах

В обычных условиях газы не проводят электрический ток. Это объясняется электрической нейтральностью молекул газов и, следовательно, отсутствием носителей электрических зарядов. Для того чтобы газ стал проводником, от молекул необходимо оторвать один или несколько электронов. Тогда появятся свободные носителя зарядов — электроны и положительные ионы. Этот процесс называется ионизацией газов.

Ионизировать молекулы газа можно внешним воздействием — ионизатором. Ионизаторами может быть: поток света, рентгеновские лучи, поток электронов или α-частиц. Молекулы газа также ионизируются при высокой температуре. Ионизация приводит к возникновению в газах свободных носителей зарядов — электронов, положительных ионов, отрицательных ионов (электрон, объединившийся с нейтральной молекулой).

Если создать в пространстве, занятом ионизированным газом, электрическое поле, то носители электрических зарядов придут в упорядоченное движение – так возникает электрический ток в газах. Если ионизатор перестает действовать, то газ снова становится нейтральным, так как в нем происходит рекомбинация – образование нейтральных атомов ионами и электронами.

Электрический ток в вакууме

Вакуумом называется такая степень разрежения газа, при котором можно пренебречь соударением между его молекулами и считать, что средняя длина свободного пробега превышает линейные размеры сосуда, в котором газ находится.

Электрическим током в вакууме называют проводимость межэлектродного промежутка в состоянии вакуума. Молекул газа при этом столь мало, что процессы их ионизации не могут обеспечить такого числа электронов и ионов, которые необходимы для ионизации. Проводимость межэлектродного промежутка в вакууме может быть обеспечена лишь с помощью заряженных частиц, возникших за счет эмиссионных явлений на электродах.

educon.by

Все формулы. Мощность формула физика электричество

Электричество — Все формулы

  • Физика
  • Математика

Все формулы по физике и математике

Найти:

  • Механика
    • Кинематика
    • Динамика и статика
    • Гидростатика
  • Колебания и волны
  • Молекулярная физика
    • Уравнение состояния
    • Термодинамика
    • Броуновское движение
    • Прочие формулы по молекулярной физике
  • Оптика
    • Физическая оптика
    • Геометрическая оптика
    • Волновая оптика
  • Электричество
  • Атомная физика
  • Ядерная физика

Найти:

Темы по физике

  • Механика (56)
    • Кинематика (19)
    • Динамика и статика (32)
    • Гидростатика (5)
  • Молекулярная физика (25)
    • Уравнение состояния (3)
    • Термодинамика (15)
    • Броуновское движение (6)
    • Прочие формулы по молекулярной физике (1)
  • Колебания и волны (22)
  • Оптика (9)
    • Геометрическая оптика (3)
    • Физическая оптика (5)
    • Волновая оптика (1)
  • Электричество (39)
  • Атомная физика (15)
  • Ядерная физика (3)

Найти:

Темы по математике
  • Квадратный корень, рациональные переходы (2)
  • Квадратный трехчлен (1)
  • Координатный метод в стереометрии (1)
  • Логарифмы (1)
  • Логарифмы, рациональные переходы (1)
  • Модуль (1)
  • Модуль, рациональные переходы (1)
  • Планиметрия (1)
  • Прогрессии (1)
  • Производная функции (1)
  • Степени и корни (1)
  • Стереометрия (1)
  • Тригонометрия (1)
  • Формулы сокращенного умножения (1)

  • Энергия электрического поля
  • Энергия заряженного проводника
  • Энергия заряженного конденсатора
  • Элементарный электрический заряд
  • Электрическое сопротивление
  • Электрическая постоянная
  • Циркуляция вектора напряженности
  • Сила Лоренца
  • Работа электрического тока
  • Работа постоянного тока
  • Постоянная Кюри
  • Плотностью потока энергии
  • Первый закон Кирхгофа
  • Намагниченность
  • Мощность постоянного тока
  • Магнитное поле прямого тока
  • Магнитное поле кругового тока
  • Магнитная проницаемость
  • Ларморова частота
  • Коэрцитивная сила
  • Индуцированный магнитный момент
  • Закон Ома для переменного тока
  • Закон Ома в дифференциальной форме
  • Закон Ома
  • Закон Кюри — Вейса
  • Закон Кулона
  • Закон индукции Фарадея
  • Закон Джоуля Ленца
  • Закон Гаусса для магнитного поля
  • Закон Гаусса (Теорема Гаусса)
  • Закон Видемана — Франца
  • Закон Био-Савара-Лапласа
  • Закон Ампера
  • Ёмкость цилиндрического конденсатора
  • Ёмкость сферического конденсатора
  • Ёмкость плоского конденсатора
  • Ёмкость конденсатора
  • Диэлектрическая проницаемость

  • Взаимодействие токов

Все формулы.рф Контакты: [email protected]всеформулы.рф © 2016

xn--b1agsdjmeuf9e.xn--p1ai

xn—-7sbeb3bupph.xn--p1ai

Формулы — Электричество и магнетизм

Электростатическое
поле в вакууме

Закон Кулона:
,

где

Напряженность
электрического поля:

Напряженность
поля точечного заряда:

Напряженность
поля заряженного шара:

где R— радиус шара.

Принцип суперпозиции
электрических полей:

Поток вектора
напряженности через поверхность S:

Теорема Гаусса:
,

где ФЕ– поток вектора напряженности через

замкнутую поверхностьS,q– заряд, заключенный

внутри поверхностиS.

Линейная плотность
заряда:

Поверхностная
плотность заряда:

Объемная плотность
заряда:

Напряженность
поля, создаваемого бесконечной
равномерно
заряженной плоскостью, нитью:

Электрическое
смещение:

Потенциал
электрического поля:

Потенциал поля
точечного заряда:

Потенциал поля
заряженного шара:

Работа по перемещению
заряда в электрическом поле:
А
=
q (

где (
— разность потенциалов.

Энергия заряженного
конденсатора

Энергия системы
точечных зарядов:

Электрический
момент диполя:

Механический
момент, действующий на диполь
в
электрическом поле:

Поляризованность
диэлектрика:

Связь поляризованности
и напряженности
электрического
поля:,

где χ – диэлектрическая восприимчивость.

Постоянный ток

Сила тока:
.

Плотность тока:
,
гдеj=qnV.

Закон Ома для
однородного участка цепи:

Сопротивление
проводника:

Зависимость
удельного сопротивления
от температуры:

Закон Ома для
неоднородного участка цепи:

Сила тока короткого
замыкания:

.

Закон Ома для
замкнутой цепи:
.

Работа электрического
поля на участке цепи:

Закон Джоуля-Ленца:

Мощность тока:
P=I. U.

Полная мощность,
выделяемая в цепи: P=I. .

Первый закон
Кирхгофа:
.

Второй закон
Кирхгофа:

Магнитное поле
в вакууме и веществе

Закон Био-Савара-Лапласа:

,

где о=410-7Гн/м.

Магнитная индукция
в центре кругового тока:

.

Магнитная индукция
поля, создаваемого бесконечно
длинным
прямым проводником с током:

Магнитная индукция
поля,

создаваемого
отрезком проводника:

Связь
магнитной индукции с напряженностью

магнитного поля:

Магнитная индукция
поля, создаваемого соленоидом
в
средней его части (или тороида на его
оси):

Принцип суперпозиции
магнитных полей:

Закон Ампера:

Сила взаимодействия
двух прямых бесконечно
длинных
параллельных проводников с токами:

Магнитный момент
контура с током:

Pm=I
. S
.

Механический
момент, действующий на контур с током,

помещенный в однородное магнитное
поле:

M
=
pm
.
B
sin 

Сила, действующая
на заряд, движущийся в
магнитном поле
(сила Лоренца):

F
=
q
V B
sin 

Закон полного
тока:

Магнитный поток
через плоский контур:

Ф
=
B S
cos 
.

Потокосцепление,
то есть полный магнитный поток,
сцепленный
со всеми витками соленоида или тороида:

.

Магнитный
поток сквозь тороид, сердечник
которого
составлен из двух частей, изготовленных

из веществ с различными магнитными
проницаемостями:

Made
in Russia
Made
by Miha

studfiles.net

Формулы для решения задач по физике


п/п
Наименование параметраФормулаОбозначения
3.1Закон КулонаQ1 и Q2 ― точечные заряды, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, ε ― диэлектрическая проницаемость среды, r ― расстояние между зарядами
3.2Емкость плоского конденсатораε ― диэлектрическая проницаемость среды между пластинами, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, S ― площадь пластины, d ― расстояние между пластинами
3.3Емкость сферического конденсатораε ― диэлектрическая проницаемость среды между сферами, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, R1 и R2 ― радиусы внутренней и внешней сфер соответственно
3.4Потенциал электрического поля, созданного точечным зарядомQ ― точечный заряд, ε ― диэлектрическая проницаемость среды, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, r ― расстояние от точечного заряда
3.5Потенциал электрического поля, созданного металлической сферой на расстоянии r от центра сферы:
внутри сферы и на поверхности
(r ≤ R)

вне сферы (r > R)

q ― заряд сферы, R ― радиус сферы, ε ― диэлектрическая проницаемость среды, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, r ― расстояние от центра сферы
3.6Теорема Гаусса-ОстроградскогоS ― площадь гауссовой поверхности, Еn ― нормальная к поверхности составляющая вектора напряженности электростатического поля, Q ― заряд, охваченный поверхностью интегрирования, ε ― диэлектрическая проницаемость среды, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная
3.7Напряженность поля, создаваемого зарядом бесконечной пластинывывод формулыσ ― поверхностная плотность заряда, ε ― диэлектрическая проницаемость среды, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, r ― расстояние от пластины
3.8Напряженность электрического поля, создаваемого металлической заряженной сферой:
внутри сферы (r

на поверхности сферы (r = R)

вне сферы (r > R)

Q ― заряд сферы; ε ― диэлектрическая проницаемость среды; ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная; R ― радиус сферы; r ― расстояние от центра сферы
3.9Напряженность электрического поля, создаваемого бесконечно длинной равномерно заряженной нитью (или цилиндром)вывод формулыτ ― линейная плотность заряда; ε ― диэлектрическая проницаемость среды между пластинами, ε0 = 8,85∙10−12 Ф/м ― электрическая постоянная, r ― расстояние от оси нити
3.10Энергия конденсатораС ― емкость конденсатора; U ― напряжение на пластинах
3.11Сопротивление проводаρ0 ― удельное сопротивление материала провода, S ― площадь сечения провода;
для меди ρ0 = 0,0175∙10−6 Ом∙м;
для алюминия ρ0 = 0,028∙10−6 Ом∙м;
для вольфрама ρ0 = 0,055∙10−6 Ом∙м;
для железа ρ0 = 0,1∙10−6 Ом∙м
3.12Работа, совершаемая электрическим полем при перемещении точечного заряда q из точки 1 поля в точку 2φ1 и φ2 ― потенциалы точек 1 и 2 соответственно
3.13Электрический момент диполя
3.14Напряженность поля точечного диполяр ― электрический момент диполя; r ― абсолютное значение радиус-вектора, проведенного от центра диполя к точке, напряженность поля в которой нас интересует; α ― угол между радиус-вектором и плечом диполя; ε ― диэлектрическая проницаемость; ε0 ― электрическая постоянная
3.15Напряженность поля точечного диполя в точке, лежащей на оси диполя (α = 0)р ― электрический момент диполя; r ― абсолютное значение радиус-вектора, проведенного от центра диполя к точке, напряженность поля в которой нас интересует; ε ― диэлектрическая проницаемость; ε0 ― электрическая постоянная
3.16Напряженность поля точечного диполя в точке, лежащей на перпендикуляре к плечу диполя, восстановленном из его середины
(α = π/2)
р ― электрический момент диполя; r ― абсолютное значение радиус-вектора, проведенного от центра диполя к точке, напряженность поля в которой нас интересует; ε ― диэлектрическая проницаемость; ε0 ― электрическая постоянная
3.17Потенциал поля точечного диполяр ― электрический момент диполя; r ― абсолютное значение радиус-вектора, проведенного от центра диполя к точке, напряженность поля в которой нас интересует; α ― угол между радиус-вектором и плечом диполя; ε ― диэлектрическая проницаемость; ε0 ― электрическая постоянная
3.18Потенциал поля точечного диполя в точке A, лежащей на оси диполяр ― электрический момент диполя; r ― абсолютное значение радиус-вектора, проведенного от центра диполя к точке, напряженность поля в которой нас интересует; ε ― диэлектрическая проницаемость; ε0 ― электрическая постоянная
3.19Механический момент, действующий на диполь ― электрический момент диполя, ― напряженность однородного электрического поля, α ― угол между направлениями векторов и
3.20Период колебаний колебательного контураL ― индуктивность катушки, C ― емкость конденсатора

reshenie-zadach.com.ua

Тут физики!: Электричество. Формулы.




Электри́чество — совокупность явлений, обусловленных существованием, взаимодействием и движением электрических зарядов. Термин введён английским естествоиспытателем Уильямом Гилбертом в его сочинении «О магните, магнитных телах и о большом магните — Земле» (1600 год), в котором объясняется действие магнитного компаса и описываются некоторые опыты с наэлектризованными телами. Он установил, что свойством наэлектризовываться обладают и другие вещества
Электрический заряд — это свойство тел (количественно характеризуемое физической величиной того же названия), проявляющееся прежде всего в способности создавать вокруг себяэлектрическое поле и посредством него оказывать воздействие на другие заряженные (то есть обладающие электрическим зарядом) тела[7]. Электрические заряды разделяют на положительные и отрицательные (выбор, какой именно заряд назвать положительным, а какой отрицательным, считается в науке чисто условным, однако этот выбор уже исторически сделан и теперь — хоть и условно — за каждым из зарядов закреплен вполне определенный знак). Тела, заряженные зарядом одного знака, отталкиваются, а противоположно заряженные — притягиваются. При движении заряженных тел (как макроскопических тел, так и микроскопических заряженных частиц, переносящих электрический ток в проводниках) возникает магнитное поле и имеют, таким образом, место явления, позволяющие установить родство электричества и магнетизма (электромагнетизм) (Эрстед, Фарадей, Максвелл). В структуре материи электрический заряд как свойство тел восходит к заряженным элементарным частицам, например, электрон имеет отрицательный заряд, а протон и позитрон — положительный.

Наиболее общая фундаментальная наука, имеющая предметом электрические заряды, их взаимодействие и поля, ими порождаемые и действующие на них (то есть практически полностью покрывающая тему электричества, за исключением таких деталей, как электрические свойства конкретных веществ, как то электропроводность итп) — это электродинамика. Квантовые свойства электромагнитных полей, заряженных частиц итп изучаются наиболее глубоко квантовой электродинамикой, хотя часть из них может быть объяснена более простыми квантовыми теориями.

Основные электротехнические формулы. Мощность. Сопротивление. Ток. Напряжение. Закон Ома.

Цепь постоянного тока (или, строго говоря, цепь без комплексного сопротивления)

Применимость формул: пренебрегаем зависимостью сопротивлений от силы тока.

P = мощность (Ватт)

U = напряжение (Вольт)

I = ток (Ампер)

R = сопротивление (Ом)

r = внутреннее сопротивление источнка ЭДС

ε = ЭДС источника

Тогда для всей цепи:

  • I=ε/(R +r) — закон Ома для всей цепи.

И еще ниже куча формулировок закона Ома для участка цепи :

Электрическое напряжение:

  • U = R* I — Закон Ома для участка цепи
  • U = P / I
  • U = (P*R)1/2

Электрическая мощность:

  • P= U* I
  • P= R* I2
  • P = U 2/ R

Электрический ток:

  • I = U / R
  • I = P/ E
  • I = (P / R)1/2

Электрическое сопротивление:

  • R = U / I
  • R = U 2/ P
  • R = P / I2

НЕ ЗАБЫВАЕМ: Законы Кирхгофа они же Правила Кирхгофа для тока и напряжения.

Цепь переменного синусоидального тока c частотой ω.

Применимость формул: пренебрегаем зависимостью сопротивлений от силы тока и частоты.

Напомним, что любой сигнал, может быть с любой точностью разложен в ряд Фурье, т.е. в предположении, что параметры сети частотнонезависимы — данная формулировка применима ко всем гармоникам любого сигнала.

Закон Ома для цепей переменного тока:

где:

  • U = U0eiωt  напряжение или разность потенциалов,
  • I  сила тока,
  • Z = Reiφ  комплексное сопротивление (импеданс)
  • R = (Ra2+Rr2)1/2  полное сопротивление,
  • Rr = ωL — 1/ωC  реактивное сопротивление (разность индуктивного и емкостного),
  • Rа  активное (омическое) сопротивление, не зависящее от частоты,
  • φ = arctg Rr/Ra — сдвиг фаз между напряжением и током.
  • Естественно, применительно к цепям переменного тока можно говорить и об активной/реактивной мощности.

tytphysiki.blogspot.com